第七章 倾斜叠加及其应用
同，它显示出记录上多次波的周期性。作了预测反褶积之后，产生了如图7-29e所示的倾斜叠加道集。仅保留了折射波至A和水底反射波至B。近于线性的条纹是由有限的电缆引起的假象，它们在未处理过的倾斜叠加道集(图7-29c)上也同样存在。经过反褶积处理的自相关记录上没有多次波能量(图7-29f)。对应于最小p值的预测距离和算子长度在图7-29d中标出。利用式(7.11)对整个道集作了预测距离调整。最后，重建出图7-29g所示的炮集记录。与图7-29a比较，可看到一次折射波和一次反射波仍被保留，而伴随它们的多次波则被大大地压制了。
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Oz Yilmaz 地震资料处理 现在研究在野外记录上倾斜叠加多次波压制的性能。图7-30a为一炮集记录，包含强水底反射波A、两种不同的一次反射波B和C、水底多次波D和E及微屈多次波F，F与一次反射B有关。预测及褶积前后的倾斜叠加道集分别示于图7-30b和图7-30d。与其对应的自相关
记录分别示于图7-30c和图7-30e。从图7-30f的重建道集上可以看到，多次波被显著地衰减了。
对于这个特定的数据集来说，预测距离和褶积算子长度的选择是比较复杂的。从图7-30c的自相关记录看出，图中的能量G产生于图7-30a中两种一次波A和
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第七章 倾斜叠加及其应用
B的相关结果；能量H的产生归因于水底多次波的相关结果。因此，选择预测距离以避开一次反射能量G。算子长度的选择要包括多次波能量H、从图7-30e中可以看到多次波能量被有效地压制了。
由于倾斜叠加是一种平面波分解，并且平面波不具有球面发散性，所以倾斜叠加的输入不必作几何发微补偿。保持正确的振幅关系是倾斜叠加压制多次波的基础。用初始速度函数可对炮检距记录作几何发散校正，但这样会增强记录中的
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Oz Yilmaz 地震资料处理 多次波，并且破坏它们之间的振幅关系。因而，在炮检距域内的预测反褶积将不会有效地压制这些多次波。
在倾斜叠加域内完成多次波压制之后，进行炮检距记录的重建，作几何发散校证，并继续进行处理。图7-31a和图7-31b分别为图7-30f和图7-30a的记录经过几何发散补偿的炮集记录。可以看出强多次波经过倾斜叠加处理后得到有效压制。另外，图7-31c中没有经过倾斜叠加处理的炮集记录的自相关记录，没有清晰地显示出强多次波的存在(与图7-30c比较)。
图7-32表示当多次波为短周期混响时，炮检距记录的自相关记录看来是充分地呈现出了多次波的周期性。所以，炮检距记录的预测反褶积常常能消除交混回响。另一方面，图7-31c中的炮检距记录的自相关记录很少显示出长周期多次波，而在图7-30c的倾斜叠加域中能够较好地确定。
图7-33所示的叠加剖面对应于图7-31b中的野外记录。它的倾斜叠加处理剖面，对应于图7-31a的资料，示于图7-34。倾斜叠加处理剖面显然提供真实地下构造更清晰的轮廓。在剖面左侧3s至5s之间的处理效果提高得最明显。
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