下面是以N?4,d?4a为例的各种光强分I单 布曲线对应图：

I0单 单缝衍射光强曲线 -2 -1 sin2N?/sin2? 0 1 2 sin? (?/a) N2多光束干涉光强曲线 -8 -4 0

4 N2I0单 单缝衍射 轮廓线 I 8 sin?

(?/d)

光栅衍射光强曲线 -8 -4

0

4

8

sin? (?/d)

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四.斜入射的光栅方程、*相控阵雷达 1.光线斜入射时的光栅方程

光栅 L 观察屏 d sin i i ? f P o λ

d sin? 相邻两缝的入射光束在斜入射时已有光程差，衍射后又有光程差，总光程差为：

??d(sin??sini)

斜入射的光栅方程 d(sin??sini)??k? 入射光 ） （ + i和?的符号规定：

衍射光 光栅 ? > 0 由光前进的方向顺

n i < 0 (法线)

时针转到光栅法线

（-）

方向(向前)为正。

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光线斜入射可以获得更高级次的条纹（高级次条纹分辨率高）。

由斜入射的光栅方程知：k确定时，调节

i，则?相应改变。

例如,令k?0 ，则 d?sin??d?sini， 相邻入射光的相位差 ???d?sini?? sin?????

2? d??2??d?sin???2?

上式表明：改变相邻入射光的相位差Δ?，即可改变0级衍射光的方向，此结论正是“相控阵雷达”扫描的基本原理。 2.相控阵雷达

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一维阵列的相控阵雷达

d 移 ? 相

微波源 器

辐射单元

(1)扫描方式

靶目标 ? n ▲相位控制扫描：用电子学方法周期性地连续改变相邻辐射单元的相位差??，则0级主极大的衍射角? 也连续变化，实现扫描。 ▲频率控制扫描：固定相邻辐射单元的相位差??，连续改变入射波长?来改变主极大的衍射角? ，从而实现扫描。 (2)回波接收

靶目标反射的回波也可通过同样的天线阵列接收。改变??就能接收来自不同方位的波

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