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习题与综合训练 第一章
2-1 一单层房屋结构可简化为题2-1图所示的模型,房顶质量为m,视为一刚性杆;柱子
高h,视为无质量的弹性杆,其抗弯刚度为EJ。求该房屋作水平方向振动时的固有频率。
解:由于两根杆都是弹性的,
可以看作是两根相同的弹簧的并联。
等效弹簧系数为k
则 mg?k?
其中?为两根杆的静形变量,由材料力学易知
mgh3??=24EJ
24EJ 则 k=h3
设静平衡位置水平向右为正方向,则有 \ mx??kx
p24EJn? 所以固有频率
mh3 ?
F F
h
?
mg
2-2 一均质等直杆,长为 l,重量为 W,用两根长h的相同的铅垂线悬挂成水平位置,如题2-2图所示。试写出此杆绕通过重心的铅垂轴作微摆动的振动微分方程,并求出振动固有周期。
解:给杆一个微转角?
a2?=h?
2F=mg
由动量矩定理: I????MI??112ml2??Fasin??cos?2??mga2???mga2M8ha
其中
sin???cos?2?1 1a212ml2????mg?4h??0p2?3ga2nl2h T?2πl2h2πlhp?2π?n3ga2a3g2-3 求题2-3图中系统的固有频率,悬臂梁
端点的刚度分别是k1和k3,悬臂梁的质量忽略不
计。
解:悬臂梁可看成刚度分别为k1和k3的弹簧,因此,k1与k2串联,设总刚度为k1ˊ。k1ˊ与k3并联,设总刚度为k2ˊ。k2ˊ与k4串联,设总刚度为k。即为
Fsin?
1k2k1k2?k 1???2k
k1?kk?2?k3?2,
k1?k2,
k?k1k2k4?k2k3k4?k1k2k4k1k3?k2k3?k1k2?k1k4?k2k4 p2?k1k2k4?k2k3k4?k1k2k4m(k1k3?k2k3?k1k2?k1k4?k2k4)
2-4 求题2-4图所示的阶梯轴一圆盘系统扭
转振动的固有频率。其中J1、J2和
J3是
三个轴段截面的极惯性矩,I是圆盘的转动惯量,各个轴段的转动惯量不计,材料剪切弹性模量为G。 解:
k1?GJ1/l1 (1) k2?GJ2/l2 (2) k3?GJ3/l3 (3)
(4)
dE?0dt??R1?3I??????0????m1?2m2?R2?xx??k1R?k2??xx2?2???
?得系统的运动方程为: 消去x??R1?3I??????m?m?x?k?k2??122R2??1R?x?02?2??? 系统的固有频率为:
Rk11?k2R2p??3I?m?m??122R22?k23?GJ2J3/(J2l3?J3l2)????
Pn2?(k1?k23)/I由(1)(2)(3)(4)知Pn2?G(J1J2l3?J3J1l2?J2J3l1)/Il1(J2l3?J3l2)
2-5 如题2-5图所示,质量为m2的均质圆
2-6 如题2-6图所示,刚性曲臂绕支点的转动惯量为
I0盘在水平面上可作无滑动的滚动,鼓轮绕轴的转动惯量为I,忽略绳子的弹性、质量及个轴承间的摩擦力,求此系统的固有频率。
解:此系统是一个保守系统,能量守恒 系统的动能为:
???111?11?x??x?2?m2x?2??m2r2????I?T?m1x222?22???r??R22,求系统的固
有频率。
解:设曲臂顺时针方向转动的?角为广义坐标,
系统作简谐运动,其运动方程为
???sinp(nt??)?。很小,系统的动能为
????
2T?111?2?m1(a??)2?m2(l??)2IO?222 ???pncosp(nt??)?系统的势能为:
U?1?x?12?k1?R?kx12?2?2?R2?
2
所以,
11122222222T?I?p?m?pa??pnlaxOn1n?131I?2?1R11?m2222??? E?T?U???2k1R?2k2??x?2m1?4m2?2R2??x2?? 取系统平衡位置为势能零点。设各弹簧在静2??总能量
由于能量守恒
平衡位置伸长为
?1,?2,?3,由
,
?mO(F)?0k1?1a?m1ga?k3?3b?k2?2l?0(A)
由题意可知,系统势能为
V?2-8l、质量为m的均质刚性杆铰
一长度为
接于O点并以弹簧和粘性阻尼器支承,如题2-8
图所示。写出运动微分方程,并求临界阻尼系数
111和阻尼固有频率的表达式。 k1[(?a??1)2??12]?k3[(?b??3)2??32]?k2[(?l??2)2??22]?m1g?a222解:图(1)为系统的静平衡位置,画受力(B)
图如(2)。由动量矩定理,列系统的运动微分方
将(A)式代入(B)式,可得系统最大势能为,
程为:
111???c??l2?k?a2?0I0?Vmax?k1?2a2?k3?2b2?k2?2l2 222 1?I0?ml2T?Vmax3由, max
11122222IO?2pn?m1?2pna??2pnl?222得
?c3ka2??????????0mml23ka2?p?ml22n111k1?2a2?k3?2b2?k2?2l2222
k1a2?k3b2?k2l22pn?22I?ma?mlO12所以,有
2-7 一个有阻尼的弹簧--质量系统,质量为10 kg,弹簧静伸长是1cm,自由振动20个循环后,振幅从0.64 cm减至0.16cm,求阻尼系数c。
解:振动衰减曲线得包络方程为:X?Ae?nt2n?3cm
当n=pn时,c=cC
2nm2pnm2amk?cC???33l3
2-9 如题2-9图所示的系统中,刚杆质量不计,试写出运动微分方程,并求临界阻尼系数及
固有频率。
0.64?e20nTd振动20个循环后,振幅比为:0.16
ln4Td?20n ?Tln424?2Td?()?22220nP?N1?5n代入,得:
解:
Pn?又
g?10gdst
4?2ln42()2100g?N20n?=
?c = 6.9 N s /m 2acc?lmk3ka22p?3,nml2
YO
XO
FK
O
?
FC
mg
I???kb?b?ca?aml2???kb2??ca2?kb2ca2???ml2??ml2??0?p2?kb2nml2p?bknlmca22n?ml2当n?pn时ca2bk2ml2?lm?c?2blca2mk224pd?p2kbcan?n2?ml2?4m2l4?12ml4kmb2l2?c2a422-10 如题2-10图所示,质量为2000 kg
的重
物以3 cm/s的速度匀速运动,与弹簧及阻尼器相撞后一起作自由振动。已知k =48020 N/m,c =1960 Ns/m,问重物在碰撞后多少时间达到最大振幅?最大振幅是多少?
解:以系统平衡位置为坐标原点,建立系统运动微分方程为
?x??2nx??p2nx?0
ck所以有 x+mx+mx =0
196048020其特征方程为:r2+2000r+2000=0 r =-0.49?4.875i
所以:x =c1e?0.49tcos4.875t+c2e?0.49tsin4.875t 由于n < pn,由已知条件, n?c2m?19602?2000?0.49,
p2n?km?480202000?24.01,x0?0,x?0?0.03m/s。
故通解为
x?e?nt(C1cospdt?C2sinpdt)
其中,
pd?p2n?n2?4.875。
(代入初始条件,当t=0时,x=0, c1=0
当t=0时,x=0,
c2=0.006
x=0.006e?0.49tsin4.875t
x=0.006e?0.49t(-0.49) sin4.875t+0.006?4.875cos4.875
当x=0时,振幅最大,此时t=0.03s。当 t=0.03s时,x=0.005m)
代入初始条件,得
Cnx0?x?01?x0?0,C?x?02?p?0.006dpd,得
x?Cnt2e?sinpdt
物体达到最大振幅时,有
x???nCnt2e?sinpdt?C2e?ntpdcospdt?0
既得t = 0.30 s时,物体最大振幅为
x?0.006e?0.49?0.3sin(4.875?0.3)?0.528 cm
2-11 由实验测得一个系统的阻尼固有频率为
pd,在简谐激振力作用下出现最大位移值的
激振频率为
?m,求系统的无阻尼固有频率pn、
相对阻尼系数?及对数衰减率?。
?22??n解:m?pn1?2?, pd?pn?n2,
pn;
三个方程联立,解得:
p22??d??m2p22d??m p2n?2pd??2m
2?2?2??nT22d??pnp?d??m?2?1???dppd??m??p?d??
习题与综合训练 第二章
2-1已知系统的弹簧刚度k =800 N/m,作自由振动时
Ai4.的阻尼振动周期为1.8s,相邻两振幅的比值
A?2i?11,
若质量块受激振力F(t)?360cos3tN的作用,求系统的稳态响应。
解:由题意,可求出系统的运动微分方程为
?x??p2nx?2nx??360mcos3t
得到稳态解
x?Bcos(3t??)
其中
B?B0360(1??2)2?4?2?2B0?k?0.45m
tg??2n?2??
p2?n??21??2
由
??AiA?4.2?enTdi?1 ln??nTdTd?1.8n?ln?
T?0.797pπd?2dT?3.489d
又
pd?p2n?n2
有
p222n?pd?npn?3.579
???p?33.579?0.838n??np?0.7973.579?0.223nB?0.45(1?0.838)2?4?0.2232?0.8382?0.450.408?1.103tg??2?0.223?0.8381?0.8382?0.3740.298?1.255??51.45?所以 x=1.103 cos(3t-51?27?)
2-2一个无阻尼弹簧质量系统受简谐激振力作用,当激振频率?1?6rad/s时,系统发生共振;给质量块增
加1 kg的质量后重新试验,测得共振频率?2?5.86rad/s,试求系统原来的质量及弹簧刚度。
解:设原系统的质量为m,弹簧常数为k
pkn?kmpn??1?由
,共振时m 6?k所以 m
又由 当
p? n?2?km?1?5.86
②
①与②联立解出
m=20.69 kg
k=744.84 N/m
2-3总质量为W的电机装在弹性梁上,使梁产生静
挠度
?st,转子重Q,重心偏离轴线e,梁重及阻尼可以
不计,求转速为?时电机在垂直方向上稳态强迫振动的振幅。
解:列出平衡方程可得:
W?k(?st?x)?Q2gwesinwt?WgxWgx?kx?Qgw2esin(wt??)x?kgWx?QWw2esin(wt??)
所以:
kgWQh?w2eW Pn?WW?k?st即k??st
又因为
ka2katg??k?mw?kap0p0???arctgp0 k?mw2
1?x(t)?Bsin?wt????1??2?p02k2?asinwt?arctg?k2p?将结果代入B?h?P2?W2?2得:nB=Qw2e?stW(g?w2?st)
即为所求的振幅
2-4如题2-4图所示,作用在质量块上的激振力
F(t)?F0sin?t,弹簧支承端有运动
xs?acos?t,
写出系统的运动微分方程,并求稳态振动。
2-4图
解:选xs?0时物块平衡位置为坐标原点O,建立坐标系,如右图,
则 mx?k(x?xs)?p(t) 即mx?kx?kxs?p(t)即 mx?kx?ka
coswt?p0sinwt (*)p0改成F0,下面也都一样
利用复数求解 , 用 ejwt代换sinwt 并设方程
(*)的解为这里求的是特解,也就是稳态解。
x(t)?Bejwt 代入方程(*)得B?p0?jkak?mw2?Bej?其中B为振幅,?为响应与激励之间的相位差,有
22B?B???p0??k?mw2?????ka??k?mw2??=
p2p20p2200?ka2m2?p4p42?a2nmm2?p22?na2n?w2?p4??2?2?n?1?1??2?2
?1p201??2k2?a2。
??w其中
p,p?knnm
2-5如题2-5图的弹簧质量系统中,两个弹簧的连接
处有一激振力
F0sin?t,求质量块的振幅。
题2-5图
解:设弹簧1,2的伸长分别为x1和x2,
题
则有,
x?x1?x2
(A)
由图(1)和图(2)的受力分析,得到
k1x1?k2x2?P0sin?t
(B)
m?x???k2x2 (C)
联立解得,
m?x???k1k2kkx?k2?kP0sin?t1?2k12 ?x??k1k2(k)mx?k2(kP0sin?t1?k21?k2)m
pk2n?k1所以
m(k1k2),n = 0,得,
B?hH1(p22?n??2)2?(2n?)k(1??2)2?(2??)2-6在题2-6图示的系统中,刚性杆AB的质量忽略不计,B端作用有激振力
F0sin?t,写出系统运动微分
方程,并求下列情况中质量m作上下振动的振幅值∶(1)系统发生共振;(2)?等于固有频率
pn的一半。
2-6图
解:图(1)为系统的静平衡位置,以?为系统的广义坐标,画受力如图(2)
I?????2l?c?(2l???)?3l?k(??3l)?3lP0sin?t
又 I=ml2
?????4c
m????km??3mlP0sin?t
则
???p2?9kn?m?
?4c?2n?m,h?3p0ml
Bh??(p22n??)2?(2n?)2B?lBhl??(p22n??)2?(2n?)2
1)系统共振,即
pn??
?B?hl(3p0/ml)?l2np?n4c9km?m?p0m
4ck
??12)
2Pn
3p0ml?l?B?hl??32??27k2?4p2?2n???(npn)Y??4c29kA ?4m???m2m?4p
01P0sin?t
9kXA 64c21? A ?
81mk
题
mg B
FC
FK
2-7写出题2-7图示系统的运动微分方程,并求系统固有频率
pn、阻尼比?及稳态响应振幅。
题2-7图
解:以刚杆转角?为广义坐标,由系统的动
量矩定理
4l2m?????k(l??xs)l?cl2??
即
????c4m???k4m??kalsin?t
pk令,
n?4m,2n?c4m??n?c,
pn8mpn,h?ka4ml???,pn得到
B??h(p2n??2)2?(2n?)2
kaB?B?2l?4ml?2l?2?2ap22(1??2)2?n(1?n?2p2)?(2np)npn2-8一机器质量为450kg,支承在弹簧隔振器上,弹簧静变形为0.5cm。机器有一偏心重,产生偏心激振力
F?20?2.254gN,其中?是激励频率,g是重力加速
度。求(1)在机器转速为1200 r/min时传入地基的力;(2)
机器的振幅。
解:设系统在平衡位置有位移x, 则
?E?证明
?F02k2??mx?kx?F0?1?????2???222
x?即又有
Fkx?0mm
k?mg 则
?E???c?2B2cos(?t??)dt???c?B20T?st(1)
F0?2B?k1??2(2)且所以机器的振幅为
mg?k?stB?F0/k?1???22?4?2?2F02/k22?E???c??1??2??4?2?2??F02k2??2?1??2???2??????pradn,??40?s(3)
p2?kgn又有
m??st(4)
将(1)(2)(4)代入(2)得机器的振幅
B=0.584 mm 则传入地基的力为
pT?kB?514.7N
2-9一个粘性阻尼系统在激振力
F(t)?F0sin?tx(t)?Bsin???t?π??作用下的强迫振动力为?6?,已知
F0?19.6N,B =5 cm ,??20πrad/s,求最初1秒及
1/4秒内,激振力作的功W1及W2。
由已知可得:P(t)?P0sinwt?19.6sin20?tx(t)?Bwcos(wt???6)??cos(20?t?6)W11=?0P(t)x(t)dt??1?019.6sin20?t??cos(20?t?6)dt??4.93cos40?t1140|0?4.9??0(1?cos80??15.39J同理可得:1W2??400P(t)x(t)dt1???40019.6sin20?t??cos(20?t??6)dt?0.0395J2-10 证明粘性阻尼在一周期内消耗的能量可表示为
2-11证明简谐激振力作用下的结构阻尼系统在
??pn时振幅达最大值。
证明:设结构阻尼的应变幅度为B,则应变改变一周期内所消耗的能量
Ws??B2?
为与材料有关的常数与频率?无关,则等效粘性阻尼系数
c?B2?
e???B2??? B?H由于振幅(k?m?2)2?(c2e?)
所
以
,
B?H1(k?m?2)2?(??H)2k?(1??2)2?(?2?k)
??? 其中,
pn
B?ht)dt?221/?(p222c??2n??)?2?对?m?求导得
dB-2hp22dp?n(pn??)n?223/2??(p2n??2)2?c??m2??, dB当pn??时,dp?0n,振幅B达到最大值 2-12无阻尼系统受题2-12图示的外力作用,已知x(0)?x?(0)?0,求系统响应。
?
题2-12图
解:由图得激振力方程为
?P10?t?t1F(t)????P?1t1?t?t2?0t?t2
当 0 < t < t1时,F(?)?P1,则有
x(t)??tP10mpsinpd??P1n(t??)2[1?cospntnmp]n 由于p2?knm,所以有 x(t)?P1k[1?cospnt]
当t1 < t < t2时,F(?)??P1,则有
x(t)??t1P10mpsinpn(t??)d?n??t?P1tsinpn(t??)d?1mpn
?P1k[cospt)?cospPn(t1?nt]?1k[1?cospn(t1?t)] 当 t < t2时,F(?)?0,则有
x(t)??t1P10mpsinpn(t??)d?n??t?P1tsinp1mpn(t??)d?n+ 0
?P1k[cosptPn(1?t)?cospnt]?1k[cospn(t2?t)?cos 2-13如题2-13图的系统,基础有阶跃加速度bu(t),
初始条件为x(0)?x?(0)?0,求质量m的相对位移。
题2-13图
解:由牛顿定律,可得系统的微分方程为
m?x???c(x??x?s)?k(x?xs)
令
xr?(x?xs),则有
m?x?r?cx?r?kxr??mbu(t) 得到系统的激振力为,F(?)??mbu(?),可得响应为
xr(t)??t?mb?n(t??)0mpesinpd(t??)d?d??bpe?nt[n22en?sinppdn?d(t??)?22ecosdn?pdn?Pd?bne?nt?n2?p2(1?sinpdt?e?ntcospddpt)d22其中
pd?pn?np2,
n?km,2n?cm。
2-14上题系统中,若基础有阶跃位移au(t),求零初始条件下的绝对位移。
解:系统振动的微分方程为
m?x???c(x??x?s)?k(x?xs)
即
mx?cx?kx?kxs?cxs
基础有阶跃位移au(t),故
xs=0
xs=
au?t?,则有
m?x??cx??kx?kau(t) 得到系统的激振力为,F(?)?kau(?),可得响应为
tF????n(tx?t??1?t)]?0e?t???sinpd mp?t???dtd??tkau?t?0mpe?n?t???sinpd?t???dtdx(t)??tka0mpe?n(t??)sinpd(t??)d?d?kapdpdmpe?ntnn2?p2en?[2nt?(1dnensinpdt?n2cospdtd?a[1?e??pnt(?pnpsinpdt?cospdt)]dpn?????pnt??pn?a?1?esinpdt?cospdt???p?d?? ?其中
pd?kcp?2n?p?nm,m。 ,
2n22n2-15 求零初始条件的无阻尼系统对题2-15图示激振力的响应。
题
2-15图
??P0??F(t)??P0??0??tt1t2?tt2?t10?t?t1t1?t?t2t?t2
F(?)?P0?t1,则有
当 0 < t < t1时,
x(t)??tP0?Ptsinpn(t??)d??0[?cospnt]0mptkt1n1F(?)?P0t2??t2?t1
当t1 < t < t2时,
x(t)????)t1,则有
tt10,则有
解:由图得激振力方程为
t?P(1?)?0t1F(t)???0?0?t?t1t?t1
P0?sinpn(t??)d?mpnt1P0t2??sinpn(t??)d?t1mpt?tn21
P0tsinpntt2(t?t1)t2sinpn(t?t1)[???]kt1pnt1t1(t2?t1)pnt1(t2?t1) t1P0?t1x(t)??P0(1?)sinpn(t??)d??[1??cospnt?sinpF]?)?0nt(0mptktpt当 t < t,则有 n11n21时,
t1P?0当t < t1时,F(?)?0,则有 x(t)??sinpn(t??)d?0mptn1t11?tPx(t)??P0(1?)sinpn(t??)d??00t2??0mp?tn1?t1mpnt2?t1sinpn(t??)d? + 0 P01?{?cospnt?[sinpnt?sinpn(t?t1)]}kpnt1 ?P0[?sinpnt?sinpn(t?t2)?t2sinpn(t?t1)]kpnt1pn(t2?t1)pnt1(t2?t1)2-16 零初始条件的无阻尼系统受题2-16图的外力
F(?)?P0(1??
?当 0 < t < t1时,
作用,求系统响应。
题2-16图
解:由图得激振力方程为
?F0?tt,0?t?t1?1Ft?FtF?t???0?02,t1?t?t2?t1?t2t2?t1?0,t?t2??解:
运动微分方程为
mx?kx?F?t?当
0?t?t1F?t??时,
F0tt1
x?t???tF???0mpsinpn?t???d?n??tF00mp?sinpn?t???d?nt1?F0tmp(1cosp|t1n(t??)?0?nt1pnp0n(t??)d?)n?cosp?F0tkt?F0tktcospn(t??)d?11?0?F0t?F0?1sinpn(t??)|tkt01kt1pn?F0t?F0ktsinpnt1kt1pn?F0?tsinpnt?k??t??1pnt1?F
0t当t1?t?tF?t???t?F0t22时,
t12t2?t1 算法同上,
所以有
x?t???tF???0mpsinpn?t???d?n??t1F0?t0mpntsinp?d??1?1?F0?F0t2?n?t??t1mp??n?t1?t2t?sin2?t1??F0?t2?tsinpntt2sinpn?t?t1k??t?????t?21pnt1pnt1?t2?t1??
当
t?t2时,
F?t??0
x?t???t1F0?0mptsinpn?t???d?n1??t2F0?t1mp?tt?t2???sinpn?t???d?n?1?t2t2?t1+0
?F0???sinpntt2sinpn?t?t1?sinpn?t?t2?k?pnt?1pnt???1?t2?t1?pn?t2?t1??
?
系统响应为
??F0?tsinpnt??k?t??,0?t?t1??1pnt1?x?t????F0??k?t2?t?sinpntt2sinpn?t?t1??p??,t1?tnt1??t2?t1pnt1?t2?t1???F0?tsinpn?t?t1?sinpn?t?t??k??sinpnt?2?pnt1pt?nt1?t2?1?pn?t2?t12-17 零初始条件的无阻尼系统受题2-17图的半正??πt?pn弦脉冲作用,若
1,求系统响应。
题
2-17图
解:由图得激振力方程为
F(t)???P0sin?t0?t?t1?0t?t2 当 0 < t < t1时,
F(?)?P0sin?t,则有
x(t)??tP0sin?tsinp?)d??P010mpn(t?(sinnk1?(?p)2n当 t > t1时,F(?)?0,则有
n?t???d??x(t)??t1P0mp 0sin?tsinpt??)d??0?P0pnn([sinnk1?(?p2p)n2-18求无阻尼系统对题2-18图的抛物型外力
F(t)?F?t2?0??1??2?t1??的响应,已知x(0)?x?(0)?0。
题2-18图
解:由图得激振力方程为
?F(t)???Pt20?P0t20?t?t1?1?0t?t1 t22F(?)?P?0?P0?当 0 < t < t1时,t21,则有 ?,t?t?2x(t )??tP00mp[1??22]sinpn(t??)d??P0[(1?222)(1nt1kpnt1p?2??当 t < t2时,F(?)?0,则有
?sinpn(t?t1)?sinpnt?b[1?]2pnt1pn
x(t)??t10P0?2[1?2]sinpn(t??)d??0mpnt1
2-20 求零初始条件的无阻尼系统对题2-20图所示支承运动的响应。
?P022{22[cospn(t?t1)?cospnt]?sinpn(t?t1)?cospnt}kpnt1pnt1
2-19无阻尼系统的支承运动加速度如题2-19图所示,
求零初始条件下系统的相对位移。
题2-19图
解:系统运
动的微分方程为
m?x???k(x?xs)
令
xr?x?xs,则
m?x?r?kxr??m?x?s
由图得支承运动加速度方程为
??x??bt0?t?t1s??t?1?bt?t1
F(?)??m?x??s??mb当 0 < t < t1时,t1,则
有
xt?mb??btsinpr(t)??0mpsinpn(t??)ntd??1p2(?nt1pnt当 t > t1
时,F(?)?0,则有
xr(t)?
?t1?mb?0mpsinpn(t??)d?nt1??t?mbtsinpn(t??)d?1mpn
题2-20图
解:系统运动的微分方程为
m?x???k(x?xs)
m?x??kx?kxs
由图得支承运动方程为
?x?a1?(a1?at2)t0?t?t1s???1?0t?t1 当
0
<
t
<
t1时
,
F(?)?kxs?ka1?k(a1?a2)?t1,则有
x(t)??tka1?k(a1?a2)?0mpsinpn(t??)d??a1(1?cosnt1当 t < t1时,F(?)?0,则有
x(t)??t1ka1?k(a1?a2)?0mpsinpn(t??)d??0nt1??aa1?a21cospnt?p[sinpnt?sinpn(t?t1)]?a2nt2-21 题2-21图为一车辆的力学模型,已知车的质量m、悬挂弹簧的弹簧常数k及车的水平行驶速度v,
ya?2π?s??1?cos道路前方有一隆起的曲形地面∶
?lx??)。 (1)
求车通过曲形地面时的振动; (2) 求车通过曲形地面后的振动。
nt1车通过曲形地面后t?t1以初位移
?(t1)y(t1)和初速度y作自由振动,即
y(t1)?a?a(?2cosp22
题2-21图
解:由牛顿定律,可得系统的微分方程为,
m?y???k(y?ys)
y??2??s?a由曲形地面∶
?1?coslx??,得到 m?y??ky?kys
得到系统的激振力为,
F(?)?ka(1?cos2?lx)。
x?vt?F(?)?ka(1?cos2?lvt)
(1)车通过曲形地面时0?t?t1的振动为
y(t)??tF(?)0mpsinpn(t??)d??nkamp[tsinp?)d??tn(t?n?0?0cos??sinpn(t??)d?]?a(1?cospnt)?
apsin(pn??)tn{sinpnt[2(p??)?sin(pn??)t2(p]?cospcos(nt[nn??)2?a(1?cosp?appcos?tpncosn[n22?2nt)(pn??)(pn???a?ap2?2cospnt?p22(ncos?t)n?? (2)车通过曲形地面后的振动
pn??y?(t1)?ap22(??2p2nsinpnt1??pnsin?t1)n??
由
公
式
y(t)?y(tyt1)1)cospn(t?t1)??(psinpn(t?t1)n,得到
车通过曲形地面后的振动响应为
y(t)??2ap2??2[cospnt?cospn(t?t1)n
其中,
p2kn?m,??2?lv。
或积分为
y(t)??t1F(?)0mpsinpn(t??)d??nkamp[?t1sinpt1n(t??)d???cos??sinpn(t??)dn00?]??2ap2?2[cospnt?cospn(t?t1)n?
习题与综合训练 第三章
n??)t??)?cos(pn??)t2(p?pn22]nn??)pn??t)]p(ppn2
3-1 复摆重P,对质心的回转半径为
外力矩中不出现,所以对转动轴取矩可直接建立刚体运
?C,质心距
动微分方程。这是绕定轴转动微分方程的一般用法。在某些情况下也可用此方程求解未知力。如图(c)所示,若
题3-1图
转动轴的距离为a,复摆由水平位置无初速地释放,列写复摆的运动微分方程。
解:系统具有一个自由度,选复摆转角?为广义坐标,原点及正方向如例图3-1(a)中所示。复摆在任意位置的外力图如题3-1(a)图。
根据刚体绕定轴转动微分方程 JO????MO
JO?P(?22其中 gC?a)
得到复摆运动微分方程为 P g(?2C?a2)????Pacos?或
(?22C?a)????gacos??0
??????d??由d?和初始条件t?0,?0?0,??0?0
将上式分离变量积分可得到复摆在任意位置的角速度。
?ga ??0??d?????0?2?a2cos?d?C??2?2ga
所以
?22sin?C?a
???????0,??2?2ga当
2时,?2C?a2,此瞬时复摆的外
力图如图(b)。由质心运动定理
aC??a????0??maC??N?2a2?maCn?NaCn?a??2?n?P22g ?所以
N ? C?a ?0,
(1?2a2Nn?P
?2)C?a2
要点及讨论
(1)刚体绕定轴转动微分方程
JO????MO可与质
点运动基本定律ma?F类比。运用此方程可解决定轴转动刚体的动力学问题,因通过转动轴的未知约束力在
已知皮带轮角加速度?,可用定轴转动微分方程求皮带拉力T,T?之间的关系。
(2)当刚体运动确定后,欲求转动轴处的未知约束力,可用质心运动定理,即
maC???F???
ma?F?Cn?n??
aC式中
C??dvdt?a?,aCn?a?2,a为质心距转动
轴的距离。
约束力沿质心切线与法线方向分解较为方便。 (3)刚体运动微分方程列出后,根据给出的初始
条件进行积分,可求得刚体任意瞬时的角速度及角位移。在本题中也可直接用定积分求出摆至铅垂位置时的角速度,积分式为
???d???
??0??2ga0?2?a2cos?d?c。
在铅垂位置处直接应用定轴转动微分方程,可求出此位置的角加速度,即JO??MO,此时外力矩MO为
零,所以??0。
(4)在本题中也可选例图13-2(d)所示?角为广义坐标,此时微分方程为 P2g??C?a2??????pasin?
。
读者试解释方程中的“一”号表示什么?并给出对应于?角的初始条件,然后求解问题(2)。
3-2均质半圆柱体,质心为C,与圆心O1的距离为
e,柱体半径为R,质量为m,对质心的回转半径为?C,
在固定平面上作无滑动滚动,如题3-2图所示,列写该系统的运动微分方程。
题3-2图
(1)本题也可以用平面运动微分方程求解。系统的受力图与运动分析图如图(b)所示。列写微分方程
解:系统具有一个自由度,选?为广义坐标。 ?m??C??Fx??C?N?mgy?m??2???m?C??F(R?ecos?)?Ne半圆柱体在任意位置的动能为:
T?1mv212 2C?2JC?
用瞬心法求v
C: v2C?(CC*??)2?(e2?R2?2Recos?)??2
????
J2C?m?C故
T?12m(e2?R2?2Recos?)??2?12m?2C??2
系统具有理想约束,重力的元功为 ?W??mgesin?d? 应用动能定理的微分形式
dT??W
d??1?2m(e2?R2?2Recos?)??2?12m?2C??2?????mgesin m
(e2?R2??2C)??d???2mRecos???d???mRe??2sin?d?等式两边同除dt,
m
(e2?R2??2C)??????2mRecos???????mRe??2sin???????0,等式两边同除?? 故微分方程为 m (e2?R2?2Recos???2C)????mRe??2sin??mgesin
①
若为小摆动sin???,cos??1,并略去二阶以上微量,上述非线性微分方程可线性化,系统微摆动的微分方程为
[(R?r)2??2C]????ge??0
要点及讨论
上述方程包含
?x?C,
?y?C,???,F,N五个未知
量,必须补充运动学关系才能求解。建立质心坐标与广义坐标?之间的关系
??xC?R??esin??yC?R?ecos?,
???x?C?R??ecos????y?C?esin???所以
??x??C?R????ecos?????esin???2⑤???y??C?esin?????ecos???2⑥
运动学方程式⑤⑥与方程②③④联立,消去未知约
束力N,F,就可以得到与式①相同的系统运动微分方程。
因为在理想约束的情况下,未知约束力在动能定理
的表达式中并不出现,所以用动能定理解决已知力求运d动的问题更简便、直接。?
(2)本题也可用机械能守恒定律求解。
系统的动能?mgesin? d
T?12m(e2?R2?2Recos?)??2?1m?2??22C
选半圆柱体中心sin??O1所在平面为零势面,系统的势能
V??mgecos? 由
T?V?E
1?2m(e2?R2?2Recos?)??2?122m?C??2?mgecos??E
两边对时间t求导数,即可得到与式①相同的运动
微分方程。
3-3 均质杆AB,长l,质量为m,沿光滑墙面滑下,如题3-3图所示。设水平面也为光滑的。列写该系统的运动微分方程。
???mge?
题3-3图
解:系统具有一个自由度,选?为广义坐标。系统在任一位置的动能为
T?1mv2122C?2JC?由瞬心法求质心的速度
vlC?2??J12,C?12ml,????
T?11所以
2?3ml2??2
系统的主动力图为图(a)所示。重力的元功为
?W?mg?drmglC?2sin?d?由动能定理
dT??W
所以
d(1122l
2?3ml??)?mg2sin?d?系统的运动微分方程为
????3g
2lsin??0
要点及讨论
T?1J2(1)平面运动刚体可用式2C*?计算刚体
动能,式中
JC*?JC?md2为刚体对瞬心的转动惯量,d为质心与瞬心间的距离。
2在本题中质心的速度vCvC?x?2?y2也可用式
C?C计
算。其中
?l?xC??2sin??
?ylC?2cos?
??x?lC??cos??2??l?y?C??2??sin?
(2)所谓广义坐标应包含坐标值(线位移或角位移)、坐标原点、坐标正方向。广义坐标的选择一般不是唯一的,例如在本题中也可选杆与水平线的夹角?为
广义坐标,正方向如图(b)所示(顺时针),广义坐标选定后其它运动量(位移及位移的一阶、二阶导数)都根据广义坐标确定(包括大小与正方向)。如质心C的位移与速度,正方向应如图所示,大小分别为 v?l?l
C2?drC?d?,2 系统的动能
T?1?1ml2?2
23?
主动力的元功
?W??mgl
2cos?d?
根据动能定理建立的方程为 d(112?3ml2??2)??mgl2cos?d?
所以
?????3g 2cos?“—”号说明当?取正值时???l 为负,即反时针方向。
(3)本题也可用平面运动微分方程求解,读者试列出方程。
3-4 如题3-4图所示,均质圆柱体质量为m,半径为r,沿倾斜角为?的三角块作无滑动滚动,质量为
M的三角块置于光滑的水平面上。列写该系统的运动
微分方程。
题3-4图
解:系统具有两个自由度,选x、xr为广义坐标。
系统具有理想约束,且在水平方向的外力为零,所以系
统机械能守恒:
T?V?E
11112xr2 222T?Mx?m[(x?xrcos?)?(xrsin?)]??mr?22222r
1111??Mx2??mx2??mxr2?mxxrcos??mxr22224
?12Mx2?34mx21r?2mx2?mxxrcos?V??mgx
rsin?
,水平方向动量守恒。
px?C
Mx??m(x??x?rcos?)?C 整理后可分别列写两个方程
12(M?m)x?2?12?32mx?2r?mx?x?rcos??mgxrsin??E ①M
x??m(x??x?rcos?)?C 式中①②为系统微分方程的首次积分,对时间t求导后,即可得到系统运动微分方程。
[3(m?M)g2mcos2??1]x?sin?cos??0
要点及讨论
(1)在理想约束的情况下,动能定理建立了系统的动能与主动力之间的关系,直接给出了系统的速度(或角速度)与位移(或角位移)之间的关系,对时间
t求导一次可得到系统的运动微分方程。
(2)用动能定理建立系统运动微分方程的步骤为: ①分析系统受力,在理想约束的情况下只有主动力作功,所以一般在受力图上只画主动力。
②建立广义坐标,确定其原点和正方向;分析系统运动,重点是分析速度(角速度),将速度(角速度)用广义速度表示。
③计算系统在任意位置的动能,将动能表示为广义坐标、广义速度的函数。
④计算力的功,若用积分形式动能定理,则计算主动力在有限路程上的功,若用微分形式的动能定理,则计算力的元功。
⑤应用动能定理建立系统的受力与运动间的关系。 (3)在理想约束、主动力又为势力的情况下,可用机械能守恒定律建立系统运动微分方程。
(4)对于多自由度系统,如两个自由度系统,动能定理只给出一个方程,必须与其他定理,如动量定理或动量矩定理联合应用,才能得到另外一个方程。
②
题3-5图
3-5题3-5(a)图所示为刚性建筑模型。刚性基础质
量为m,刚性建筑的质量为M,对质心C的转动惯量为IC。两刚体在O处铰接并附有刚度系数为k1的扭转弹簧。其他参数如图示。设地基有水平运动z(t),试建立系统
微幅运动微分方程。图中kkc2?2,c1?2。
解:应用牛顿矢量力学建立刚体运动的微分方程时,首先要画出每个刚体的受力图,如题3-5图(b)、(c)所示。
对于图(b),建立刚体的水平运动微分方程为 m?x???k(x?z)?c(x??z?)?FOx
(1)
对于图(c):建立刚体在铅垂平面内的运动微分方程
为 M?x?C??FOx
M?y?C?FOy?Mg
IC?????k1??FOyasin??FOxacos?
(4)
其中xC、yC及x均是对固定坐标系的坐标,同时考虑到
微小运动的假说,于是有 xC?x?asin??x?a?
(5)
yC?acos??a
由方程(1)、(2)消去未知力,FOx并考虑式(5)得 (M?m)?x??Ma????cx??kx?cz??kz
(7)
又由方程(2)、(3)和(4)消去未知力FOy、FOx,并考虑式(5)
和(6),得 Ma?x??(IC?Ma2)????(k1?Mga)??0
(8)
方程(7)和(8)为系统微幅运动微分方程,若令x和?为确
定系统位置的广义坐标,写为矩阵形式
q???x???
??????
那么,方程(7)和(8)改写为矩阵形式如下:
??(M?m)Ma????x???0????x?????Ma(I?Ma)??c?????C2??????????00??????????????k0???x????cz??kz?? ??0(k???1?Mga)????????????0??
(9)
由此例题可以看出,应用牛顿矢量力学建立系统的
运动微分方程,一定要画受力图,于是必然要涉及未知约束力,因此较为繁琐,特别是该例中的组合刚体系统更是如此。然而对于多自由度系统,应用拉格朗日方程建立运动微分方程较为简单。
由动静法得,以整体为研究对象:
?X?0
?mx?Mx?k(x?z)?c(x?z)?Ma?cos??M?2asin?以M为研究对象:
?题3-6图
mo?0Mxacos??Ma?a?Ic??Mgasin??k1?
?0?很小 ?sin?=?,cos?=1
?
又忽略高阶小量2,所以以上两式化简后得:
(m?M)x?Ma??c(x?z)?k(x?z)?0 Max?(Ic?Ma2)??(k1?Mga)??0化成矩阵形式为:
??(M?m)Ma????x????c0????x???k?Ma(I2???????????C?Ma)?????????00????????0(k1?
(6)
3-6 题3-6图所示两端简支的均匀梁,已知弯曲刚度为EI,单位长度的质量为m,分布载荷为F(y, t)。试用哈密顿原理求运动方程。
解:若梁的挠曲函数为w(y, t),则动能为 T?12?lmw?20(y,t)
(a)
应变(势能)为
??12(y,t)dy?0?l0EIw??2
(b)
外力功为 A??l0F(y,t)w(y,t)dy (c)
将式(a)、式(b)与式(c)代入变分式 δI??t2t(T??)dt?δ1?t2tAdt?01 (d)
得到
?t2t?l??mxw???δw?d??ycdz?t??kzt2?l????t21?)?0?????t?EIwδwdydt?1??0?t1?l0F(y,t)δwdydt?0?? ??????0? (e)
对式(e)进行分部积分运算,得到
0Mga ??????δwdy?mw?0?t2lt1
?(2)
系统的势能为
t2??t1t2l0t2??δwdydt?mwl?t2t1(EIw??)δw?]l0dt?[(EIw??)?δw]l0dt???(EIw??)??δwdydt???t2l dydt?F(y,t)δwt1t10t10 (f)
由于,t?t1?t2时,哈密顿原理要求?w = 0,因而式(f)
变为 ??t2ltmw???1?0δwdydt??t2?t(EIw?)δw?]l0dt1?t2??t[(EIw)?δw]l01??t2?lt(EIw??)??δwdydt?10?t2lty,t)δwdydt?01?0F( (f)
因为,t1与t2区间的虚位移?w不可能为零,由此,得到梁的边界条件
(CEIm??)δW??l0?0
(CEIW??)?δWl0?0
与运动方程 mw???(EIw??)???F(y,t)
(i)
两端简支的梁,显然是满足边界条件式(h)的。
3-7 应用拉格朗日方程导出题3-7图所示系统的运动微分方程。
题3-7图
解:取各质量偏离其平衡位置的x1、x2、x3、x4为广义坐标。即 qi?xii?1,2,3,4
(1)
则系统的动能 2m1x?2?222
T?111112m2x?2?2m3x?3?2m4x?4V?12k212(x111x1?k22?x1)2?2k3(x3?x2)?2k4(x4?x3)2
(3)
计算拉格朗日方程中的各项导数如下:
q1?xd??T?1dt????m??x?1?x??T1;?01???x1?V?x?k1x1?k2(x2?x1)?(k1?k2)x1?k2x21qd???2?x2dt?T????m???2?x??T?x2;?x?022?V?x?k2(x2?x1)?k3(x3?x2)??k2x1?(k2?k3)x2qd?dt??T?3?x3??????T??x?3?m?3x3;?x?03?V(h)
?x?k3(x3?x2)?k4(x4?x3)??k3x2?(k3?k4)x3qd??4?x4dt??T????T??x4??m?x?;?0?44?x4?V?x?k4(x4?x3)??k4x3?k4x44将以上各项导数代入拉格朗日方程得
m1?x?1?(k1?k2)x1?k2x2?0m2?x?2?k2x1?(k2?k3)x2?k3x3?0m3?x?3?k3x2?(k3?k4)x3?k4x4?0
m4?x?4?k4x3?k4x4?0
(4)
写成矩阵形式 m?q??kq?0
其中
??m1000??m??0m200?????00m30?
???000m4?? 质量矩阵
dt??k1?k2?k200??k???k2k2?k3?k30?????0?k3k3?k4?k4??
??00?k4k4?? 刚度矩阵
qT??x1x2x3x4? 位移列阵
3-8 在地震研究中,建筑物可简化为支承在两弹
簧上的质量为m的刚体,其中直线弹簧的弹性系数为k,扭转弹簧的弹性系数为kT,如题3-8图所示。设IG为建筑物相对质心G的转动惯量,试利用坐标x(相对于平衡位置的直线运动)及描述建筑物转动的坐标?,求出运动方程。 (a) 题3-8图
运动的分离体图如图(b)所示。 地震中可设?为微小角度,因此
??m(?x??h???)??kx?
??IG????m(x???h???)h??kT??mgh?
因此运动方程为
??mh????h?x??kx?0?
??mhx???(mh2?IG)????(mgh?kT)??0
如果??Asin?t,x?A2sin?t,则
???mh?2A1?m?2A2?kA2?0?
???mh?2A222?(mh?IG)?A1?(mgh?kT)A1?0
则频率方程为
?mh?2k?m?22
(mh?IG)?2?(mgh?kT)mh?2
即
(mh?2)2?(k?m?2)[(mh2?IG)?2?(mgh?kT)]?0 或
mIG?4??2(mkh2?IGk?m2gh?mkT)?mghk?kkT?0
由动静法得,以刚体m为研究对象:
?X?0 m?hcos??mx?m?2hsin??kx?0?
mo?0m?h2
?IG??kT??mxhcos??mghsin??0?很小 ?sin?=?,cos?=1
又忽略高阶小量?2
,所以以上两式化简后得:
mh??mx?kx?0
(b)
?mhx?(mh2?IG)??(mgh?kT)??0
图中:kx、mx??
应反向。方程应为 ??x???kx?0?mh??h?????(mgh?k)??0??(mh2?IG)??xT?mh?
?V?2k2q2?2k2aq3?q3
?V?k1b(q1?bq3)?k1d(q1?dq3)?ak2(q2?aq3)?ak2(?3-9 为了使结构隔离机器产生的振动,将机器安装在一很大的机座上,机座由弹簧支承,如题3-9图所示。试求机座在图示平面内的运动方程。
题3-9图
题3-10图
选择坐标q1、q2、q3,这些坐标已能完全描述该系统的运动,并相
互独立。设机器和机座的总质量为M,总质量对质心G
点的惯性矩为IG,则
T?12Mq?2?12Mq?2?12Iq212G?3
V?12kbq111(q1?3)2?2k1(q1?dq3)2?2k2(q2?aq3)2?式中,V为贮存在弹簧中的势能。
有:
x1?q2?aq3y1?y4?0x4??q2?aq3y2?q1?bq3x2?x3?0y3?q1?dq3由拉格朗日方程得
ddt(?T?q)?mq11ddt(?T?q)?mq22ddt(?T?q)?Ioq33?T
?q?0?T?0?T1?q?02?V ?q3
?q?k1(q1?bq3)?k1(q1?dq3)1
?q3则运动方程为
M?q?1?2k1q1?k1(b?d)q3?0M?q? 2?2k2q2?2ak2q3?0
IG?q?3?k1(b?d)q1?2ak2q2?(b2?d2)k1q3?2a2k2q3?0
因此系统具有三坐标耦合的运动方程。假定qi?Aisin?t,由频率方程可求出系统的各阶固有频率。 3-10 题3-10图是一个带有附有质量m1和m2上的
约束弹簧的双摆,采用质量的微小水平平动x1和x2为坐标,写出系统运动的作用力方程。
解:利用刚度影响系数法求刚度矩阵k。x,x 设1?12?0,分别画出m1与m2的受力图,并施加二物块力k11,k21,列平衡方程,
对m1:
?X?0,k11?T1sin?1?T2sin?2?k1?0 ?Y?0,
T1cos?1?T2cos?2?m1g?0
对m2:
?X?0, k21?T2sin?2?0
?Y?0, T2cos?2?m2g?0kq2
x
2(2设?aqx13?)0,2?1,分别画出m1与m2的受力图,
并施加二物块力k12,k22,列 平衡方程,
对m1:
?X?0, k12?T2sin??0
?Y?0, T1?T2cos??m1g?0 对m2:
?X?0, k22?k2?T2sin??0
?Y?0, T2cos??m2g?0
sin?1sin?11?tan?1?2?tan?2由,l?1,l2,cos?1?cos?2?1,cos??1,
12
sin??tan??1l2, 解得, (m?m2)gm2gk11?k1?1?l1l2
k12??m2gk22l2,
mgk21??2l2,,
mg?k2?2l2
C
ll2l2k22?N?k1?k2?0244
llk21?(k2?k1)k12?(k2?k1)k11?k1?k2,2,2,
?Y?0, N?mg?0
?M?0,
得作用力方程为
k22m2g????x1??P1(t)? ?m1l2得作用力方程为
??????0?mgl?P(t)2??x2?2??k?0??lA(m1?m2)gm2g?k???1??10???xl1l2????mg?2??m2?x????2l2mgl?(k1?k2)?42
??l2l3-11 题3-11图为一刚性杆竖直支承于可移动的支座上,刚杆顶面和底面受水平弹簧的约束,质心C上受水平力PC和扭矩
MC的作用。设刚杆长度、横截面积
题3-12图
题3-11图
和质量密度分别为l、A及?,以质心C的微小位移xC与
?C为坐标,列出系统运动的作用力方程。
解:设xC质心的水平位移与?C相对于质心的
转角为广义坐标。利用刚度影响系数法求刚度矩阵k。
设xC?1,?C?0,画出受力图,并施加物体力与力偶k11,k21,列平衡方程,
?X?0,k11?k1?k2?0 ?MC?0, k21?kl12?kl22?0
设xC?0,?C?1,画出受力图,并施加物体
力与力偶k12,k22,列平衡方程, ?X?0, k?kll1212?k22?0
???????x?C??k1?k2(k2?k1)??0?Al3? ?12?????????C??ll22l?(k2?k1)2(k1?k2)4?mg23-12 题3-12图是两层楼建筑框架的示意图,假设梁是刚性的,框架中各根柱为棱柱形,下层弯曲刚度为
EJ1,上层为EJ2,采用微小水平运动x1及x2为坐标,
列出系统运动的位移方程。
解:由材料力学知,当悬臂梁自由端无转角12时,其梁的等效刚度为k?EJl3,由此可将题
3-12图等效为(a)图,其中
k2?12EJ112EJ21?h3k2?2?,h312 广义坐标如图(a)示。利用刚度影响系数法求刚度矩阵k。
设x1?1,x2?0,画出受力图,并施加物体力
k11,k21,列平衡方程,可得到
k11?k1?k2,k21??k2
同理可求得k12,k22。最后求得刚度矩阵为
?k1?k2?kK=?2???k2k?2?
由刚度矩阵求逆得到柔度矩阵为
????11??k?11k11????k?1k?1k12??得到系统的位移方程为 ?h31h31?????P?? ?x1??? x???24EJ124EJ12???h333???1??m10??1h1h2???P?2??0m??2???24EJ?124EJ124EJ2??也可由柔度影响系数法求柔度矩阵。即,对图(a)中的m1施加单位力,而m2不受力,此时
l2 1第一个弹簧变形为k1,第二个弹簧变形为零。由此可得位移为, ??1k?11121?1,k1 ?112??1122?同理求出
k1,k?1k2。最后得到????12?柔度矩阵为??11???21?22?
?h33?1Δ??24EJ h1??124EJ1???h331??24EJ h31?h2?124EJ124EJ?2?? A、B两点的受力分别为:
FA?F1?m1?x?1 FB?F2?m2?x?2系统运动的位移方程为:
?h331h1???x?24EJ ?1??124EJ1??F1?mx?1??x??? ?1?2??h3331h1h2?x??2??24EJ ?F2?m2?124EJ?EJ??1242??
3-13 质量m1、m2以及长为l1、l2的无重刚杆构成的复合摆,如题3-13 (a)、(b) 图所示。假设摆在其铅垂平衡位置附近作微幅振动。试分别取?1、?2和x1,x2为广义坐标,求刚度矩阵。
题3-14图
解:首先求对于广义坐标?1、?2的刚度矩阵。 令?1 = 1、?2 = 0。如题3-13 (c) 图所示.此时是k11,k21分别代表施加于两个刚杆上的力矩,由静力平衡条件得 k21?k11?(m1?m2)gl1 (1)
k21?0
由式(1)、(2)得
k11?(m1?m2)gl1 3-14 在题3-14图所示系统
中,刚杆AB不计质量,当质量M与m位于铅垂线上时为系统的平衡位置。试以x,?为
广义坐标导出线性系统运动微分方程。
解:令q1?x,q2??,则质量m的坐标为
x2?x?lsin?y2?lcos?
质量m的速度为 v2?x?22?y?22?(x??l??cos?)2?(?lsin???)2
(1)
系统动能为
T?1题23-15Mx?2图?1 2mv2
将式(1)代入式(2),并整理得
T?11?2 2(M?m)x?2?2ml2??mlcos?x???
(3)
考虑到微幅振动,令cos?≈1,则将动能T写为x?,??的齐二次函数,有
题3-15图
3-15 质量为m2长为l的均质杆AB,其一端铰接于半径为R质量为m1的均质圆轮的中心A,圆轮在水平面上作纯滚动,如题3-15 (a) 图所示,试列写系统运动微分方程。
解:系统具有两个自由度,选图示AB与铅垂线的
夹角?及圆轮中心A的位移xA为广义坐标。
分析圆轮A,受力图如图(b)所示。列写圆轮A的运动微分方程: m1?x?A?XA?F 0?YA?N?m1g
1
2m21R??FR
运动学方程 ?x?A?R? ④
分析杆AB,列写AB的运动微分方程,如图(c) m2?x?C??XA ⑤ m
2?y?C??YA?m2g ⑥
1m2122l????Xll
(2) A2cos??YA2sin?⑦
运动学方程 xlC?xA?2sin?,x??l
C?xA?2??cos?yl C??2cos?,y??lC2??sin??x?xl C???A?2??2sin??l2???cos?
⑧
题3-15图
?y?lC?2???sin??l2??2cos?
⑨
上述9个方程包含
?x?A,?,?x?C,?y?C,???,XA,YA,F,N等9个未知量,由上述9个方程消去未知的约束力可得到系统的运动微分方程。
由①③④⑤⑧得
??3?2m?1?m2???x?1A?2m2l??2sin??12m2l???cos??0
由①③④⑥⑦⑨得
① 1②?1 2?2??3m2l?m2lsin??????32m1?x?Acos?
?③1? 2m2l??2sin?cos??m2gsin??0 将 (a) 式代入 (b) (b) 式,化简后得
2
3l?????x?Acos??gsin??0
式(a)(c)为系统的运动微分方程。
要点及讨论
运用平面运动微分方程求解刚体动力学问题时,需分别分析每个刚体的运动与受力,列写每个刚体的运动微分方程及补充的运动学方程。未知量的数目应与方程
的数目相等。联立求解所列写的方程,即可得到所要求的结果。
用本题中的方法求解刚体系统动力学问题时,由于要将系统拆开成单个刚体,方程中出现了许多未知约束力,为消去未知力增加了许多繁冗的演算。这种方法不是列写刚体系统微分方程唯一的方法,但如果要求刚体间相互的约束力,其中某些方程可应用。
习 题 四
4-1 题4-1图所示的均匀刚性杆质量为
m1,求系统的频率方程。 解:设杆的转角?和物块位移x为广
题4-1图
义坐标。利用刚度影响系数法求刚度矩阵k。
设??1,x?0,画出受力图,并施加物体力
偶与力k11,k21,由平衡条件得到,
k11?k1b2?k2a2, k21??k2a
设??0,x?1,画出受力图,并施加物体力偶与力k12,k22,由平衡条件得到,
k12??k2a, k22?k2a 得作用力方程为 ??12???3m1a0??????????k1b2?k2a2?k2a??????0??0m2????x????k??????0?2ak2a??x?
由频率方程K?p2M?0,得
kb2?k112a2?3m1a2p2?k2a?0?k2ak2a?m2p2
4-2
题
4-2图所示的系统中,两根长度为l的均匀刚性杆的质量为
m1 题4-2图
及
m2,求系
统的刚度矩
阵和柔度矩阵,并求出当m1?m2?m和k1?k2?k时系统的固有频率。
解:如图取?1,?2为广义坐标,分别画受力图。由动量矩定理得到,
I1???1??k314l?314l?k314l?324l
I2???2?k314l?314l?k314l?324l?kl22?l22整理得到,
I1???1?k9116l2?1?k9116l2?2?0
I92292l2???2?k116l?1?(k116l?k24)?2?0则刚度矩阵和柔度矩阵分别得,
?9l2k92?K??1?lk1?1616??929212???16lk116lk1?4lk2??,
???K?1?1?4164?kl2?9k1l2k2l2?KadjK??2?44???k22?2lk2l??系统的质量矩阵
为
M???I10???13m?1l20??0I???2??7??0248m2l??
由频率方程K?p2M?0,并代入已知条件得,
9l2k?193ml2p2?16kl216?0?9kl21316kl2?748ml2p216
整理得到112p4?813p2km?324k2m2?0,求得
p1?0.6505kkmp2?2.6145,m。
解:
2k??3l?911?k1?4???16k1l2k?k9
1221??k1l2
16
k99?l?k22?k2???k1l2?2l2?k1l2416?2?16
?2?92kl?161k??9??k1l2?16?9?k1l2?16?9122k1l?k2l?164?
?2813?488601k266m ?
kk
p1?0.48p2?5.6m, m ?
p2?
4-3 题4-3图所示,滑轮半径为R,绕中心的转动
惯量为2mR,不计轴承处摩擦,并忽略绕滑轮的绳子219?9??9??9?k??k1l2??k1l2?k2l2???k1l2??k1k2l4?0?16??164??16?64? ??k?1做
增
广
矩
阵
?9?9kk??1l210??16k1l2???9k916?161l2kl2?11k21642l01???
??9k291l?k2?1l10?16?0116? 4kl211?? =?2?
??1?1160??9k??41l24?2? =
??01k2l2k2l??
=
??104164?2?k?2l9kk22l??41l24???01k2l2kl2?2??
?164?k?1????4?k2l2?9kl21k2l2??44???
??k22lk22l??
当m1?m2?m , k1?k2?k时, ??120???3mlM??7?048ml2???
921B?k?p2M?16kl?3p2ml2?916kl2?22 133x?813xy?324y?o ,
其中
x?p2m , y?k 的弹性及质量,求系统的固有频率及相应的主振型。
题4-3图
解:如图选x1,x2,x3为广义坐标。利用刚
度影响系数法求刚度矩阵k。
设x1?1,x2?x3?0,画出受力图,并施加物体k11,k21,k31,由平衡条件得到,
k11?k, k21?0,k31??kR 设x2?1,x1?x3?0,画出受力图,并施加物体k12,k22,k32,由平衡条件得到,
k12= 0, k22?k,k32?kR 设x3?1,x1?x2?0,画出受力图,并施加物体k13,k23,k33,由平衡条件得到,
k13??kR,k23?kR,k33?2kR2
则刚度矩阵和质量矩阵分别得,
??k0?kR?K??0kkR????kRkR2kR2???,
?m00?M???0m0???002mR2???
由频率方程K?p2M?0,得 k?mp20?kR0k?mp2kR?0??kR9kl2kR2kR2?2mR2p2916kl 16?0 2展开为?14kl22m?7(48k?p2mpml22)p2(mp2?2k)R2?0,解
pp?k出频率为21?0,
m, 2kp3?m。
2B?K?pM的伴随矩阵的第一由特征矩阵
?ml2?M??0?0?列,
adjB(1)?(k?mp2)(2kR2?2mR2p2)?k2R2?????k2R2?(k?mp2)(2kR2?2mR2p2)?2??kR(k?mp)??0??0?0ml2??
K?p2M?0由频率方程,得 kh2?mgl?ml2p2?kh2?kh22kh2?mgl?ml2p20ml20?kh20?kh并分别代入频率值,得系统的主振型矩阵为
?111???A???11?1?
kh2?mgl?
展开为
(mgl?ml2p2)[(mgl?ml2p2)2?4kh2(mgl?ml2p2)?4k2??11??R0?R??
4-4 三个单摆用两个弹簧联结,如
题4-4图所示。
令
m1?m2?m3?及题4-4图
k1?k2?k。试用微小的角?1、?2和?3为坐标,以作用力方程方法
求系统的固有频率及主振型。
解:如图选?1,?2,?3为广义坐标。利用刚度影响系数法求刚度矩阵K。 设?1?1,?2??3?0,画出受力图,并施加物
体于k11,k21,k31,由平衡条件得到, kkh2?mgl, k211?21??kh,k31?0 设?2?1,?1??3?0,画出受力图,并施加物体k12,k22,k32,由平衡条件得到,
k?kh2, k2?kh212?22?2kh?mgl,k32?
设?3?1,?1??2?0,画出受力图,并施加物
体k13,k23,k33,由平衡条件得到,
k213?0,k23??kh,k33?kh2?mgl
则刚度矩阵和质量矩阵分别得,
?kh2?mgl??K??kh20??kh22kh2?mgl?kh2???0?kh2kh2??mgl??,
,
p?gpgkh2解出频率为
1l,
2?l?ml2,
?g3kh2p3l?ml2。
由特征矩阵
B?K?p2M的伴随矩阵的第一列,
?(2kh2?mgl?ml2p2)(kh2?mgl?ml2p2)?adjB(1)???kh2(kh2?mgl?ml2p2)??k2h4并分别代入频率值,得系统的主振型矩阵为 ?A??1?11??10?2????111??
??ml2 0 0??0 ml2 0???2解:质量矩阵M=?0 0 ml?? 使?1逆时针方向旋转弧度1,保持m2,m3不动, m1,m2,m3受力如图: m F=kh
?M?o1??k11?Fh?mgl?0
k11?Fh?mgl?kh2
?mgl?
M?o2??Fh?k21?02
k21??Fh??kh?M?o3??k31?0
,m3使?2逆时针旋转弧度1,保持m1不动,对m1,m2,m3受力分析入图:
该系统的刚度矩阵为:
?kh2?mgl ?kh2 ? 0??K???kh2 2kh2?mgl ?kh2?22?0 ? ?kh kh?mgl??特征矩阵:
?kh2?mgl?mp2l2 ?kh2 0?B???kh2 2kh2?mgl ?mp2l2 ?kh222?0 ?kh kh?mgl??M?o1??Fh?k12?kh2?k12?0
k2
12??kh?
M?o2??k22?2Fh?mgl?0
k222?2kh?mgl?
M?o3??k32?Fh?0
k32??kh2?
使
3逆时针旋转弧度1,保持m1,m2不动,对
m1,m2,m3受力分析入图:
?M?o1??k13?0?
M?o2??k23?Fh?02
k23??kh? M?o3??k33?Fh?mgl?0
k33?kh2
?mgl
kh2?mgl?mp2l2 ?kh2 0B??kh2 2kh2?mgl ?mp2l2 ?kh20 ?kh2 kh2?mgl??kh2?mgl?mp2l2? ?? 2kh2?mgl ?mp2l2??kh2?mgl?m???kh2?2? kh2?mgl?mp2l2???kh2?mgl?mp2l2???kh2?mgl
?mp2l2?2?kh2??mgl?mp?kh2?mgl?mp2l2??mgl?mp2l2??3kh2?mgl?mp2l2?令
B?0,得
Pg1?lPkh2 ,
2?gl?ml2 ,
Pg3kh23?l?ml2
???? kh2?mgl?mp2l2?? ? 2kh2?mgl ?mp2l2?-?k?????????adjB??? kh2??222 ?? kh?mgl?mpl?????2?2???kh?? ??kh2? 2 ?1 将各频率依次带入伴随矩阵的第一列,令
???即得各阶主振型 ?1A?1?????1????1??
题4-5图
??1?
A?2????0????1???1?A?3?????2???
?1??
4-5 题4-5图所示的简支梁的抗弯刚度为EJ,本身质量不计,以微小的平动x1、x2和
x3为坐标,用位移
方程方法求出系统的固有频率及主振型。假设
m1?m2?m3?m。
解:如图取广义坐标,用柔度影响系数法求柔度矩阵。
在m1处施加单位力,其余各质量块处不受力,解:如图选择广义坐标。求质量矩阵及利用
刚度影响系数法求刚度矩阵为
题4-6图
则由材料力学知识,得到三集中质量块处的静挠
度即为?11,?21,?31。
同理可得到其它柔度矩阵的各列,最后得到柔度矩阵为
??l3??9117?768EJ?111611??9??711??得到系统的位移方程为
??x?9117???m00???x??x1?2????l3?1???111611???????0m0?????x?2????x768EJ3????7119??????00m????x???3????L??M?1由系统的特征矩阵p2I,得频率方
程
L?0,即
9???11?7?11?16???11??07?11?9?????ml3
其中
768EJ,??1p2,展开频率方程为 (??2?)(?2?32???14?2)?0解出?1?31.556?,? 2?2?,?3?0.444?。 由特征矩阵的伴随矩阵的第一列?(16???)(9???)?adjL??121?2??77?2?11?(9???)????121?2?7?(16???)??,分别代入特
征值,得到主振型为
?1.0001.0001.000?A???1.4140.000?1.414????1.000?1.0001.000??。
4-6 如题4-6图所示,用三个弹簧连接的四个质量块可以沿水平方向平动,假设
m1?m2?m3?m4?m和
k1?k2?k3?k,试用作
用力方程计算系统的固有频率及主振型。
??k?k00?K???k2k?k0???0?k2k?k???00?kk??,
??m000?0m00?M????00m0???000m?? 由频率方程K?p2M?0,得 k?mp2?k00?k2k?mp2?k00?k2k?mp2?k?000?kk?mp2因此可得到频率方程
p2?p6m4?6kp4m3?10k2p2m2?4k3m??0解出
p2 p2?1?0 ,
2?2?2?km,p23?2kmp2(2?2)k, 4?m
p解出频率为p2?(2?2)k1?0,m,
p2kk3?mp4?(2?2)。m
由特征矩阵B?K?p2M,??k?p2m?k00?B???k2k?p2m?k0????0?k2k?p2m?k??00?kk?p2m??特征矩阵的伴随矩阵的第一列,
?(2k?mp2)(k?mp2)?k2(2k?mp2)?k2(k?mp2)?? ?1?????223k(2k?mp)(k?mp)?k 1?2??(4)??adjB(1)?? A????k2(k?mp2)?(1?2)????3??k??? 1?? 归一化 得3224263?k?6kpm?5kpm?pm? ??k3?3k2p2m?kp4m2得系统的主振型矩阵为 ????k3?k2p2m???k3??? ??k3?3A(1)??k???3将
p?k?1?0?3??代入,即得
?k? 归一化 得
??1?A(1)??1???1???1??
?? ?k3? A(2)??? ?1?2?k3???? p2??(1?2)k3?将
2??2?2?km代入,得
?? k3???
?? ?1?A(2)?? 1?2?????(1?2)???归一化 得
? 1??
??k??A(3)???k?p22k??k??将
3?m代入,得 ?k?? 归一化 得
?? 1?A(3)???1????1??? 1??
?? ?k? A(4)??1?2k?????p?4?(2?2)k将
m??(1?2)k??代入,得
? k??
??1?11?1?A??11?2?11?2???12?1?1?1?2???1111??各阶主振型如下图所示:
4-7 题4-7图表示一座带有刚性梁和弹性立柱的三层楼建筑。假设
m1?m2?m3?m,h1?h2?h3?h,
EJ1?3EJ,EJ2?2EJ,
题4-7图
EJ3?EJ。用微小的水平平动x1、x2和
x3为坐标,
用位移方程方法求出系统的固有频率和正则振型矩阵。
解:由材料力学知,当悬臂梁自由端无转角时,其梁的等效刚度为
k?12EJl3,由此可将题4-7图等效为(a)图,其中 k12EJ112EJ21?2?h3k2?2?31,h2,k?2?12EJ33h33广义坐标如图(a)示。利用柔度影响系数法 求柔度矩阵。即,对图(a)中的m1施加单位力,
1其余不受力,此时第一个弹簧变形为k1,第二和第三个弹簧变形为零。由此可得个坐标位移为,??1111 k?21?1,k1,??131k1同理求出其余各列。最后得到柔度矩阵为
2??h3??22?144EJ?255????2511??
?m00M????0m0?系统的质量矩阵为?00m???? 得到系统的位移方程为 ??x?222?m00??x1?2????h3???255?????????0m0??x??1???x?2?????x3??144EJ??2511???????00m??????x?3????L??M?1由系统的特征矩阵p2I,得频率方程L?0,即 2???2?2?2?5???5??02?5?11???3 ??mh其中
144EJ,??1p2,展开频率方程为 ?3?18??2?54?2??36?3?0解出?1?14.43?,? 2?2.62?,?3?0.954?。 p解出固有频率为
1?9.979EJmh3p.07EJEJ2?55mh3p3?151mh3由特征矩阵的伴随矩
阵的第一列?(5???)(11???)?251?2?adjL???10?2?2?(11???)???10?2??2?(5???)??,分别代入特征值,得到主振型为
?1.0001.0001.000?A???2.2951.377?0.645??.929?1.0370.1220??3??。 主质量振型为
??21.6508m00?M?03.9243m0?P?ATMA???001.4303m??? Ai?1AiN正则振型的第i列为Mi,由此得到正则振型振型为 ?0.2149?0.50490.8361?AN?1?m?0.4927?0.6848?0.5390????0.84320.52780.1017?? ?m100?M???0m0?解:质量矩阵为?2??00 m3?? F1?1,F2?F3?0时:
h33?1h31h111?24EJ?12??13?1,24EJ1,24EJ1 F2?1,F1?F3?0时: h3333?1h2h1h222?24EJ??23??124EJ2,24EJ124EJ2 F3?1,F1?F2?0时:
h333?1h31?24EJ??1h2321,
24EJ?124EJ2,h3h3?2h21333?24EJ??124EJ224EJ3
?h13??24EJ1?h3???1?24EJ1?h3?1??24EJ1
h1324EJ1h13h23?24EJ124EJ2
矩阵。
解:如图选择广义坐标。求质量矩阵及利用刚度影响系数法求刚度矩阵为
h13h23?24EJ124EJ2
?m00??3k?k?K???k3kM??0m0????k??k??h31?24EJ?1?h3h312?24EJ??124EJ2?h331h2h2?324EJ???124EJ224EJ3??
?M?mh3??222?144EJ?255???mh3?2??, 5 11?? 设 144
1p2??
??2???2?2???M?1?p2I??2?5???5???2?
5? 11?????? ??2???2?2??2?5?5??B??????2? 5?
11??????= 0
?38??2??3?54?2??36?3?0
mh3mh3??
1?9.979EJ? , 2?55.07EJ , mh3?3?551.0EJ
9.979EJP255.07EJ?P21?mh3 ,
2?mh3 ,
P2151.0EJ3?mh3
4-8 在题4-8图所示的系统中,各个质量只能沿铅垂方向运动,假设
m1?m2?m3?m,
k1?k2?k3?k4?k5?k6?k,试求系统的固有频率及振型
题4-8图
??00m??,???k?k3k??
由频率方程K?p2M?0,得
3k?mp2?k?k?k3k?mp2?k?0?k?k3k?mp2
解出频率为
pkkk1?mp2?2mp3?2,,m
由特征矩阵
B?K?p2M的伴随矩阵的第一列,
?(3k?mp2)2?k2adjB(1)????k2?k(3k?mp2)????k2?k(3k?mp2)??
pk将
1?m代入得系统的第一阶主振型为
A(1)??111?T
A(2)满足如下关系:
(A(1))TMA(2)?0,(K?p22M)A(2)?0
以上二式得,A(2)(2)(2)展开1?A2?A3?0。取
A(2)(2)(2)2?0,A1??1,可得到A3?1。即有
A(2)???101?T(3)
A满足如下关系:
(A(1))TMA(3)?0,(A(2))TMA(3)?0(K?p23M)A(3)?0展开以上二式得,A(3)( 3)(3)1?A2?A3?0,
?A(3)?A(3)(3)13?0,联立得A(3)1?A3。取A(3)1?1,A(3)3?1,可得到
A(3)2??2。即得 A(3)??1?21?T主振型矩阵为
?1?11?A???10?2???111???
4-9 试计算题4-4的系统对初始条件
???000?T?0??0?0?T和?0的响应。 解:在习题4-4中已求得系统的主振型矩阵和
质量矩阵分别为
Ap?A??1?A?2?A?3?A?4???1?1???1???1?1 1 1?2?1?(1?2)?1 1 1 ?1 1?(1 ?1?11??ml200?A???10?2?M??0ml20?????111??,???00ml2?? 主
质
量振型为
?300?MT??P?AMA?ml2?020?6??00??
A(i)1(i)N?A正则振型的第i列为Mi,由此得到正则振型振型为
?2?31?A1??N?6ml2?20?2???231??初始条件为
?ml2???2??0???(0)?ATM?6??NN0??2?,
??N(0)?ATNM??0= 0
?m正则坐标的响应为N1?3l?cosp1t,?N2?0,
?N3??2m3l?cosp3t由??A(1)
3)N?N1?A(2)N?N2?A(N?N3,展开得
到
???1????????1????1???1??2??cosp1t??2?cosp?3??3t3??3??1?????1?? pggkh2g3kh2其中
1?lp?,2l?ml2p,3?l?ml2。
4-10 试计算题4-6的系统对初始条件
x0000?T0??和 x?0??v00v?T的响
应。
解:在习题4-6中已求得系统的主振型矩阵和质量矩阵分别为
??1?11?1?11?2?11?2?A????12?1?1?1?2???1111??,
??m000?M??0m00???00m0???000m??主质 量振型为
??4.000000?MATMA?m?0?0.41400?P????004.0000??00013.657??A(i)1
N?A(i)正则振型的第i列为Mi,由此得到正则振型振型为
?0.5000?0.65730.5000?0.2706?A1??0.5000?0.2706?0.50000.6533?N???0.50000.2706?0.5000?0.6533?m??0.50000.65330.50000.2706??正则坐标初始条件为
??0.50000.50000.5000x(0)?AT?0.6533?0.27060.2706NNMx0?m???0.5000?0.5000?0.5000??0.27060.6533?0.6533??0.50000.50000.50000.5000xT?0.6533?0.27060.27060.653N(0)?ANMx0?m???0.5000?0.5000?0.50000.5000??0.27060.6533?0.65330.2706xN(0)?ATNMx0= 0,x?TN(0)?ANMx?0=
m?v0v0?T
正则坐标的响应为xN1?mvt,xN2?0,
xvmN3?psinp3t3,xN4?0其中频率为
p2k3?m。
最终得到响应,由
x?A(1)Nx2)N1?A(NxN2?
3)A(NxN3?A(N4)xN4,展开得到
?x1??1??1??x?????v??1??2?vt?1??cosp3t????x3?2?1?2p3??1???????x1???1??4?于是
于是得
XN?0??AN?1X0??0000?XN?0??ANX0?vm?1T
?0vm0?T
XN1?XN1?0?t?vtm?1??2??3??4?x?ANxN1?ANxN2?ANxN3?ANxN4
?v?2(t???v?2(t????v1?XN2sinp3t)?p3
?X?0?vm1?XN3?N3sinp3t?sinp3tsinp3t)?p3p3 p3
??X?XN4?0?sinpt?01XN2?0??sinp2t?0p2 ?(t??2p3??v1?2(t?p3解:从6—6中可得主频率和主振型矩阵为
p1?0 , p2??2?2?km,p2k3?m , pk4?(2?2)m?m000
??M??0m00???00m0??由质量矩阵?000m??,可求出主质量矩阵
??1000?MT?02?200??p?APMAP?4m??0010????0002?2??则正则振刑矩阵为
??1?(2?2)12?2??22????1?2?12?A?1?22?N?2m??12?1?2??22????2?2?1212?2?2????111
1???(2?2)?222?2?A?1m??2222?N?2??1?1?11????2?22?22?2??2222??
所以响应为 p 3 t )?N4 ?p44
Xp??
3tA)??1?X?A?2??3?4??NN1NXN2?ANXN3?A?NXN4, ?
?X1??1??1??X??2???X??1???v??t???1?v1?2??1?2psinp3t3?即?X??4??1???3?1??, 其中,
p3?2km. 4-11 试确定题4-7中三层楼建筑框架由于作用于第三层楼水平方向的静载荷P忽然去除所引起的响应。
解:在习题4-7中已求得系统的正则振型振型
和质量矩阵分别为
A1??0.2149?0.50490.8361?m?.4927?0.6848?0.5390?N?0??0.84320.52780.1017???,
??m00?M??0m0??m??00??当作用于第三层楼水平方向的静载荷
P忽然去除时,相当于受到了初始条件的激励,即
?xPh3?2????0?0?144EJ?5x?0?0???????11?,??0??
正则坐标初始条件为
Ph3m??12.168??1.379?xT144EJ??N(0)?ANMx0=
??0.099??,sinsin?1??0??1?1???2?t?sinpt1??0??p1?3??p1???R??0??0?N(0)?AT?xMxN0= ?? m?2??1?1????t?sinp3t?212.168cospt????1?p36??p3??N?Ph3m??? ?xN??1.379cospt2?144EJ???AN?N,展开得到
由??0.099cospt3??正则坐标的响应为 ??(2)(3)(1)x?ANxN1?ANxN2?ANxN3?1?由,展开得111?2(t?sinp1t)?2(t?sinp3t)?到 p1p3p3?p1??R??1121?2.616cosp1t?0.702cosp2t?0.083cosp3tx?Ph3?144EJ?5.999cosp1t?0.938cosp2t?0.053??10.258cosp1t?0.727cosp2t?0.010p?9.979EJEJ其中
1mh3p2?55.07mh3pEJ3?151mh3。
4-12假定一个水平向右作用的斜坡力Rt施加与题
4-4中中间摆的质量上,试确定系统的响应。
解:在习题3-13中已求得系统的正则振型振型和质量矩阵分别为
?2?31?A1??N?6ml2?20?2???231??,
?ml200?M???0ml20????00ml2??由题意,施加的作用力为
?0?f???Rtl????0??将作用力变换到正则坐标:
??1?qTRt?3??N?ANf?ml?0?2?????6??由方程(2-28)得到对于斜坡力的卷积积分,第
i个正则坐标的响应:
?qNi1Ni?p2(t?sinpit)ipi用正则坐标表示的位移矢量
p3?2(t?sinp1t)?(t?sinpt)3mlt?p??p1p21p3p3?33t??? ?1?p2(t?11psinp1t)?1p2(t?1?sinp?3t)13p3?? 2p?gpgkhg3kh2其中1l,2?l?ml2p,3?l?ml2。 4-13 试确定题4-6的系统对作用于质量m1和质量
m4上的阶跃力P1?P4?P的响应。
解:在习题4-6中已求得系统的正则振型振型和质量矩阵分别为
?0.5000?0.65730.5000?0.2706?A?1??0.5000?0.2706?0.50000.6533?N?m??0.50000.2706?0.5000?0.6533??0.50000.65330.50000.2706????m000?M??0m00????00m0?,
?000m?? 由题意,施加的作用力为
??P?f??0????0????P??将作用力变换到正则坐标:
?1q?ATP???0??NNf?m??1????0??用正则坐标表示的位移矢量
coscos
?t2??P?2???m?10??p2(1?cosp3t)?3?x????N0?
由x?ANxN,展开得到
??t2?4?12p2(1?cosp3t)???3?t21P??4?2p2(1?cosp)?3t?m??t23??1(1??42p2?cosp3t)?3?t2?1?(1?cosp?x???42p23t)3?? p?2k其中
3m。
4-14 在题4-7的三层楼建筑中,假定地面的水平运动加速度
?x?s?asin?t,试求各层楼板相对于地面的稳
态水平强迫振动。
解:在习题4-7中已求得系统的正则振型振型
和质量矩阵分别为
?0.2149?A1?0.50490.8361??N?m?0.4927?0.6848?0.5390??0.84320.52780.1017???,
?m00?M???0m0??00m????由题意,施加的作用力为
?f*??masin?t???masin?t?S?????masin?t??将作用力变换到正则坐标:
???1.5510masin?t?q*AT*1??0.6604masin?t??NS?NfS?m???0.3988masin?t??用正则坐标表示的位移矢量
????1.5510?1p2???masin?t?1?m?0.6604?2?p2?2???x*?Nr??0.3988?3?p23?
x*?A*由
rNxNr,展开得到
x*r????0.3335?1?3p2?0.3334?2?2?0.33342?1p2?asin?t?p?0.7642?1?2?3?3??p2?0.45112?0.21502???1.3080?1p2p1?0.3484?2?0.0407?3?3??p2p2212p3???1 i?1?(?)2pEJ其中p,(i =1,2,3);1?9.979imh3,p?55.07EJEJ2mh3p?,3151mh3。
4-15 质量为m1的滑块用两个刚度分别为k1及k2的弹簧连接在基础上,滑块上有质量为m2、摆长为l的单摆,假设
m1?m2?m及
题4-15图
k1?k2?k,基础作
k水平方向的简谐振动
xs?asin?t??,其中
m,
试求∶(1) 单摆的最大摆角
?max;
(2)系统的共振频率。
解:如图所示选择广义坐标。
利用质量影响系数法求质量矩阵,
设x???1,????0,画惯性力及m11,m21,由平衡条件得到,m11?2m,m21?ml。 设x???0,????1,画惯性力及m12,m22,由平衡条件
得到,m12?ml,m222?ml。
利用刚度影响系数法求刚度矩阵k。
设x?1,??0,画出受力图,并施加物块力
k11,k21,列平衡方程,得到
k11?2k,k21?0
设x?0,??1,画出受力图,并施加物块力k12,k22,列平衡方程,得到
k12?0,k22?mgl
得作用力方程为
??2mml??x????2k0??x??2ka??mlml2????????????0mgl??????????0??sin?t
??x???B1??????????B?2??sin?t令为稳态响应,代入上式得, ???2k0?ml???B1?????0mgl????2??2m?mlml2???????B?2ka2???????0???
展开为
(2k?2m?2)B1?ml?2B2?2ka?2
?mlB1?(mgl?ml2?2)B2?0 ??k将
m代入可得到B2a2??l。稳态运动时有?(t)?2alsin?t,则有
?2amax?l
由频率方程K?p2M?0,得
2k?2p2m?mlp2?mlp2mgl?p2ml2?0展开
为(2k?2mp2)(mgl?ml2p2)?(mlp2)2?0,解出频
率为
p1?g?k?(gl)2klm?(m)2,pg2??k?(gl)2?(km)2lm即为共振频率。
4-16 题4-16图示的系统中,各个质量只能沿铅垂方向运动,假设在质量4m上作用有铅垂力
P0cos?t,试
求∶各个质量的强迫
题4-16图
振动振幅;系统的共振
频率。
解:如图选择广义坐标。利用刚度影响系数法求刚度矩阵为,
?7k?k?2k?K????kk0????2k03k???
?4m00?M???0m0?系统的质量矩阵为,?02m??0?? 由频率方程
K?p2M?0,得
7k?4mp2?k?2k?kk?mp20?0?2k03k?2mp2
p解得,
1?0.590kmp?1.211k,2m,
pk3?2.449m
由特征矩阵B?K?p2M的伴随矩阵的第一列,
?(k?mp2)(3k?2mp2)adjB(1)????k(3k?2mp2)???2k(k?mp2?)??并分别代入频率值,得系统的主振型矩阵为
?1.0001.0001.000?A???2.439?4.742?0.690??1.1043.462?1.087????主质量振型
为
?12.386m00?M?ATMA???050.452m0?P??006.839m???
A(i)1(i)N?A正则振型的第i列为Mi,由此得到正则振型振型为
A1??0.2820.1410.382??N?m?0.693?0.669?0.264?488?0.415??0.3140.??正则坐标表示的微分方程
?p2?x??100??0p2?N?20??xN?qN?00p23??由题意,施加的作用力为
?P0f????0???cos?t?0??将作用力变换到正则坐标:
qP?0.284?0Nf??m?0.141?N?AT?cos?t??0.382??用正则坐标表示的位移矢量
P?0.284?11?0??0.141??21?cos?xmt??0.382?31?N?? ?1i1?其中p2i??2,(i = 1,2,3)。
由
x?ANxNx?,展开得到
P?0.081?11?0.020?21?0.146?31?0?m?0.197?094??11?0.21?0.101?31?cos?t
??0.089?11?0.069?21?0.159?31??
?4m0M??0??0m0??解:质量矩阵:
?002m??? ?7k?k?2kK?????kk0??刚度矩阵:
??2k03k??? 2由频率方程
K?pM?0得:
7k?4mp2?k?2k?kk?mp20?0?2k03k?2mp2
??p21?0.590k?m??p2k2?1.211?m??p23?2.449k解得?m 列出运动方程:
??4m00??x1??7k?k?0m0??x??2k??x1??p???kk0??????002m?????2????x2???0?x3?????2k03k????x3????0??x1??B1??x????B?2?2?cos?t设其稳态响应为:??x3????B3?? 所以原方程化为:
?B1??B1??p0?M??B?t?K??B???2?(??2)cos?2?cos?t??0?cos?t??B3????B3????0??即
:
??7k??24m?k?2k??B1??p0???kk??2m0????????B2???0??2k03k??2?2m????B3????0??所
以
:
??Bp0(k??2m)(3k?2m?2)1??(7k?4m?2)(k??2m)(3k?2m?2)?k2(3k?2m?2)????Bp0k(3k?2?2m)?2?(7k?4m?2)(k??2m)(3k?2m?2)?k2(3k?2m?2)?????B?2p0k(k??2m)3(7k?4m?2)(k??2m)(3k?2m?2)?k2(3k?2m?2)???2a2m,Z?14?34a4?41a2?8a6令k
??Bp0(1?a2)(3?21??k.a2)Z??Bp0(3?2a2)?2?k.Z??Bp03?则:?k.2(1?a2)Z
4-17
在题4-17图的有阻尼系统中,
c?123km,左端的质题4-17图
量块受阶跃
力P的作用,
初始条件为零,求系统响应。
解:(1)写出无阻尼受迫振动方程
???m0??1??2k?k??x1??P??0m???x????x????2k????x????2????k?2????0??(2)求固有频率和正则振型
cos由频率方程?tK?p2M?0,得
2k?mp2?k?k2k?mp2?0 p?kpk解得,
1m2?3,m。 0?????由特征矩阵
B?K?p2M的伴随矩阵的第一列,
2adjB(1)???2k?mp??k??并分别代入频率值,得系统的主振型矩阵为
A???11??1?1??
M?AT?10?PMA?2m主质量振型为
??01?? A(i)1N?MA(i)正则振型的第i列为
i,由此得到正
则振型振型为
A2?1N?2m?1??1?1??(3)正则坐标表示的微分方程
?x???p210?N??0p2?x?q?NN2(4)引入振型阻尼比
C??建立阻尼矩阵
?3c?c???c3c??,求主阻尼矩阵C?ATCA?c??40?P?08??。
C4c?10?N?则有,
2m??02??。
所以cN1?4c2m?2?1p1?c,得
1?km。
由
cN2?8c2c2m?2?2p2?,得
2?3km。
(5)引入振型阻尼比的正则坐标表示的微分方程
??x???N1??2?1p1?N1??p??x??N2????0??2?02???x??10???xN1??2p2???x?N2????0p2??2??xN2??由题意,施加的作用力为
f???P???0???将作用力变换到正则坐标:
q?AT?P?NNf????P???(6)用正则坐标表示的响应
e??1p1txPp1N1?k[1?psin(pd1t??1)]d1
p2tx?P3k[1?e??2p2N2
psin(pd2t??2)]d2
p2?arctan1??2?ii其中di?pi1??i,
?i,i = 1,2。
(7)用物理坐标表示的响应
由
x?ANxN,展开得到
x1?xN1?xN2,x1?xN1?xN2
习 题
5-1 用瑞利法求题4-5
系
题4-5图
统的基
频。
解:由材料力学公式知:
3??l??9119?768EJ?111611??柔度矩阵:
??9119?? ?m?M???m?质量矩阵:
??m??? 设振型为:A??1,1,1?T
ATMA?3m
qATM?MA?96m2l3 768EJ
?P2?ATMAEJ1ATM?MA?24ml3
P?4.899EJ1 所以基频为: ml3
5-2 用瑞利法求题4-7系统的基频。
解:系统的质量矩阵和柔度矩阵为
题4-7图
??m0M???0m??00?h13??24EJ1?h3???1?24EJ1?h3?1??24EJ10?0??m?? h1324EJ1h13h23?24EJ124EJ2h13h23?24EJ124EJ2*2***M*?p2?*?0(M?p?)a?0M,?将代入和
=>
??126.206p2m2l34m?0???a??0?3768EJ?h1???1??????4m2p2l3??a2??0?24EJ1?02m???33768EJ???h1h2??解得:
24EJ124EJ2?EJEJ333?p?4.934,p?19.6hh1h12ml3ml3 ?2?3?24EJ124EJ224EJ2??解:由已知条件可求出系统的质量矩阵和柔度矩阵分
设A?(123)T
R(A)12EJ=mh3
pEJ1?3.464mh3设A?(356)T 则
ATMA?70m ?MA?418.5?8m2h3ATMEJ于是
R(A)?0.1673EJ
8mh30.02091EJ=mh3
5-3 用里兹法求题4-5系统的第一、二阶固有频率。
题4-5图
解;
有已知条件得系统的质量矩阵和柔度矩阵分别为:
3?9117????l?m00?768EJ?111611?M??0m?9???0???711???00m??设振型
ψT1=(1.000,1.414,1.000) ψ2=(-1.000,0.000,1.000)T由
M*
??TM?,?*??TM?M?得 M*??TM??m??40??02???*??TM?M??ml3?126.2060?768EJ??04??(把?改成Δ)
别为
?m00?M???0m0?
???00m?? ??l3??9117?111611?768EJ?
???7119?? 设振型
?T1??0.000.501.00????0.200.601.00?T2
?0.000.20?????0.500.60?
???1.001.00?? 则可得
M*??TM???1.251.30?
??1.31.40?? ?*??TM?M??l3m2?24768EJ??28.4把它们代入下式
(M*?p2?*)a?0
|M*?p2?*|?0 可求得:
PEJ1?3.57ml3PEJ
2?17.43ml3
5-4 用邓克莱法求题4-5系统的基频。题4-5图
28.4?32.76??
解:按材料力学挠度公式,则有 22??l??3l?13l211???4????4??3EJl?256EJ ??l?2?l?21l222???2????2??3EJl?48EJ ?l?2?3l?213l2?33???4????4??3EJl?256EJ,
m?m1?m2?m3
由邓克莱公式得
11p2?2?1p2?121p1122p33 ??11m1??22m2??33m3
?3l3ml3m3l3m162EI?48EI?162EI ?0.0442708l3mEI
p2EJ1?ml322.588
pEJ1?4.75ml3 5-5 用邓克莱法求题4-7系统的基频。
题4-7图
解:由材料力学知,h3h31h3??111?24EJ?21?124EJ?131?124EJ133
?1222?hh同理:
24EJ?124EJ2h333??1h2h33324EJ??124EJ224EJ3由邓克莱法知: 1P2??mmmh3111??222??33m3?18EJ p828EJ解之得:
1?2.mh3 5-6 用矩阵迭代法计算题4-5系统的固有频率和主振型。
题4-5图
解:由
材料力学的知
识得柔度矩阵为
3?9117??l???m00?768EJ?111611???M???0m0???7119????00m??
?9117D??M?ml3???768EJ?111611可得到动力矩阵:
??7119??? 对初始假设矩阵A0??1,1,1?T进行迭代
?9117DA0?ml3???1?3?27?3?1768EJ?111611???ml??27ml???7119??1????1????768EJ?38??27????768EJ?1.4??1DAml3??9117????1?ml3??31.477?768EJ?111611??7119??1.407??44.512?311??????1??768EJ?????31.477??DA?ml3??9117??1?ml3??31.544?768EJ?111611??1.414??44.512?312????7119????1???768EJ?????31.544??131.544ml3A2?A3?P2?1768EJ P21?768EJ31.544ml3PEJ与之对应
1?4.93ml3的第一阶 主振型:
A?1???1.000,1.414,1.000?T下面是求第二阶主频率和主振型:
1??TD*=D?A??A?1?MM21P1?ml3??0.0014 -0.0002 -0.0012??EJ?-0.0002 0.0003 -0.0002???-0.0012 -0.0002 0.0014???
A2?0??1,1,?1?T
?2?T经过6次迭代,
A??1.000,0.000,1.000?
P2384EJ1?ml3P1?19.6EJml3 下面是求第二阶主频率和主振型:
D=D?3***A?2?A?2???TMM2P22?222??1??1?3mh???1??mh?2?DA0?255???24EJ??144EJ????2511????1???3??
3? 0.0001 -0.0002 -0.0025?ml??? -0.0002 0.0003 -0.0002?EJ?? -0.0025 -0.0002 0.0001???
A0?3???1,0,?1?TA1??123?T
经过1次迭代,
A?3???1.000,0.000,?1.000?T?222??1?mh3?mh3???DA1?255??2???144EJ12EJ????25113????
?1??2.2500?????3.7500??
A2??12.253.75?3TP32?EJ384EJP?19.633
?222??1?3?ml3ml 5-7 用矩阵迭代法计
算题4-7系统的固有频率和主振型。
解:得系统的质量矩
题4-7图
阵和柔度矩阵
??m00?M??0m0????00m??
?3?h1h31?24EJ124EJ1?h3Δ??1h31h32?24EJ24EJ??1124EJ2?h31h31h32??24EJ1
24EJ?124EJ2h31?24EJ?1?h31h32?24EJ?EJ?1242?h31h32h2?324EJ?EJ??124224EJ3??取假设振动
A0??111?T
3?222?D=ΔM?mh??144EJ?255???2 5 11??
DA?mh??144EJ?255????2.2500?mh2??0.097222?EJ?2?2511????3.7500????3A3??12.28573.8929?T
3?222??1??DA?mh??144EJ?255????2.2857?mh33??0.099703??2.?2511????3.8929??EJ??3.A4??12.29103.9179?T
3?222???DAmh???1??mh3?7?144EJ?255???2.2921??0.100213?2.?2511????3.9233??EJ??3.A5??12.29193.9224?T
3?222??DA?mh????1??mh3?5144EJ?255???2.2919??0.100198?2.?2511????3.9224??EJ??3.AT6??12.29213.9232?
3?22?DAmh?2????1??mh3?6?144EJ?255???2.2921??0.100213?2.?2511????3.9232??EJ??3.AT7??12.29213.9233?
?DAmh3??222???1?mh3?144EJ?55???2.2921?7?2??0.100213?25???EJ?2.?11??3.9233???3.A8??12.29213.9233?T
A7=A8
1mh3p2?0.1002131EJ
p2?9.979EJ1mh3
由于
p3.16EJ1?mh3 与之对应的第一阶主振型 A?1???1,2.2921,3.9233?T
下面计算第二阶振型和频率:
M1?T1=?A??MA?1?=20.6460mA?1??1??T?2.29213.9233?A?M?m?1?2.29215.25378.9926???3.92338.992615.3923???A?2?11?1?T0??
得到含清除矩阵的动力矩阵
1????TD*=D?A?A?1MMP211
3?0.0093 0.0033 -0.0043?mh???EJ?0.0033 0.0104 -0.0069???-0.0043 -0.0069 0.0051??
?2?假设初始振型为A0??11?1?T,经过8次迭
代后得到
A?2???1,1.3528, -1.0454?T
p2EJ2?54.95mh3 pEJ2?7.41mh3 下面计算第3次振型和频率:
??TD*?A?2?A?2?Mmh3?0.0046 -0.0030 0.0006D**=?MP2 =-0.0030 0.0019 -0.000322EJ??? 0.0006 -0.0003 0.0001用同样的方法可得经过三次迭代, p2EJ3?151.0mh3 p12.3EJ3?mh3 A?3???1,?0.6454, 0.1220?T
最后的结果是: pEJEJ1?3.16mh3p2?7.41mh3pEJ3?12.3mh3
A?1???1,2.2921,3.9233?T
A?2???1,1.3528, -1.0454?T
A?3???1,?0.6454, 0.1220?T
5-8 用矩阵迭代法计算题4-8系统的固有频率和主振型。
题4-8图
解:如图选择广义坐标。
求质量矩阵及利用刚度影响系数法求刚度矩阵
为
??m00??k?k?M??0m0??3kK???k3k?k??0m????0?,???k?k3k???
?211???14k??121????112??
?2114k??1?121??可得?动力矩阵D=?????112????m0?0??21?0m?1???0?m?121??0m ??4k???0?=??112??
设初始假设振型 ?T 0=?111?
进行迭代 经过一次迭代后 得 ?211??1??1?m4k??121??1?m?D?0????112?????1??k?1??=
??1???m=k?1 由于?0??1 12?m所以?1k 即?21?km 与之对应的第一阶主振型为
(1)???111?
(1)T(1)??(?)???3m 1又由于
T(3)???112? 假设0TD**?(03)??30?3??1???1??1??m00??111??000??1??m?0???111??0m0??m?111m??(1)(?(1))T???1???8k????????24k?m?(3)???????30321??????100m111??????8k1??????所以可得含清除矩阵的动力矩阵
(1)(1)TD*?D??(?)??2?1?1?m??2??12?1?1?112k???1?12????
)选取初始假设振型
?(20??1?11?T
??m12k?2?1?1???12?1??1???1?D*?(2)0?????1?12?????1??=
?1?m6k???2????1??m6k?(2)=1
?m12k?2?1?1???12?1??第二次迭代
D*?(2)1????1?12????1??1???2???m4k???2???1??=??1??m=4k?(2)2
由于?(2)(2)1??2
1所以?2?mk 所以?2242?4km
与之对应的第二阶主振型为 ?(2)=?1?21?T
由于?2?(?(2))T??(2)?6m ?1??(2)(?(2))T?????2??m00???1?21??0???m0???m??1????00m?????所以可得动力矩阵?30D**?D*??(2)(?(2))T??3?m???000?2?2224k?????303??
= D**?(3)第二次迭代
1??m24k?30?3??????1???1?0000??3????m4k??0???m4k?(3)2???30???1????1??
?(3)??(3)由于
23 1?mk所以
?234k所以
?23?4m
所以第三阶振型为
?(3)???101?T ??11?1????1?20?综上所得可以写出主振型
??111??? 固有频率为
?1?km,
?2?2km,
?3?2km
5-9 用子空间迭代法计算题4-5系统的第一、二阶固有频率和主振型。
题4-5图
解:系
统的质量矩阵、
刚度矩阵、柔度矩阵
?m0?M??0?0m0?,K?192EJ???23?229?7l3??2232?22?,???2010?m?????9?2223??243?2??9117????7682lEJ1???11?1611????7
119???。 TA???1210?现取假设振型
??101?? 由
动
力
矩
阵
迭代得到
1?13?MA0?ml??9117????100??1?1?768EJ?111611010??20??9???????711???001????11???ml3??38?2?768EJ?540??38?2????分别归一化得到
?11.4211T?
?11????101??求得M*1、K1*
M1*??1TM?1?m??4.01940??02??K1*??1TK?1?198EJ?3.56790?7l3??028??再由李兹法特征植问题为
*
(K1?p2M*1)a1?0
?即 ?3.5670?4.0194?0??02?28????a1?(?0?a1)????2???0?? ?7mp2l3?其中
192EJ。由上述方程非零解的条件得频率方程解
?题5-10图
1?0.0714,?2?0.8877
a??01(1)??(2)?1.0000??1.0000??,a2???0??T
??1???11.421111a?
??101?? A?11.42111T1???所以
??101?? 重复上述过程进行第二次迭代,有
T?MA0?ml3???202?768EJ?31.631644.736831.6316???????101?T 归一化得
?11.40961?? 则有
M?*???TM???m??20??03.9870??K?*???TK???198EJ?280?7l3??03.5383??
由(K?*?p2M*?)a??0 ?有
?28?2?0??a1??03.5383?3.9870?????a????0?2???0?? a(?)(1)??得
?1??0??,a(?)(2)???0??1?? T???a?????101??11.40961??A??
则??a?
结束迭代,求得系统的前二阶固有频率及相应的主振型
p12?1.9584EJml3,p22?24.3483EJml3A(1)???100?T
A(2)??11.40961?T
5-10 用传递矩阵法求题5-10图所示系统的固有频率和主振型。
5-11 题5-11图示的悬臂梁质量不计,抗弯刚度为EJ,用传递矩阵法求梁横向弯曲振动的固有频率和主振型。
题5-11图
5-12 用传递矩阵法求题4-5系统的固有频率和主振
型。
题4-5图
题6-2图
图所示;
(3) 两个大小相等、方向相反的常力F作用于杆的四分之一点及四分之三点处如题图6-2(c)所示。
习 题 六
解:6-1 一等直杆沿纵向以等速v向右运动,求下列情况中杆的自由振动∶
(1) 杆的左端突然固定; (2) 杆的右端突然固定; (3) 杆的中点突然固定。
解;(1)杆的左端突然固定; 杆的初始条件为:u?x,0??u0?x??0
u?x,0??V
p?a有
题
可
知
i?i2l,i?1,3,5ui?x??Di?isin2lx,i?1,3,5?l2
?A?Di?x?D20??isin2l??dx?1i?得
?Al?u2i?x???Alsini?2lx ????li?i?00?AVDisin2lxdx ,?i?0??0
??AVD2lii?
???0?i?isinpit所以有:pi进而有:
??u?x,t??i?i??u?t??1,3,5i??Dx2l2li?iisin1,3,52l?AVDii?i?asin%
ui全部改成:U~i
6-2 求下列情况中当轴向常力突然移去时两端固定的等直杆的自由振动∶
(1) 常力F作用于杆的中点,如题6-2(a) 图所示; (2) 常力F作用于杆的三分之一点处,如题6-2(b)
(1) 根据题意 ,t?0时杆内的应变 ?/2 0?PEA 杆的初始条件为
u?x,0??u0?x?l/20?x??{?0x?0?l?x?l/2?x?l 因为干两端固定,可解得固有频率及主
振型为
Pi?ia?l?i?1,2,????Ui?i?x??Disinlx?i?1,2,????a?E? 将主振型代入归一化条件,得
2?l0?A???Di?isinlx???dx?1D2i? ?Al 得到正则振型
U~2i?i?x??sinx?i?1,2,??? ? 8 Vl??得到以正则坐标表示的初始条件为1Ali?l?xi ? 2a i ??1,3,5 i 2sin
2lsin?a2lt ?0???li?2l2i?i?0?Au0?x?Disinlxdx??A?0Dii2?2sin2??i?x??0?i?1,2,???? 得到以正则坐标表示的对初始条件的响应
?i??i?0?cospit
pit 于是杆的自由振动
?~u?x,t??? i 于是杆的自由振动
???i?0?cospit
u?x,t??i?2l2i? U?t?Dsinx?A?Dsincospt???ii?il0i22i??~i?2i?1,2,???i?1,2,???i?l2i?
U?t?Dsinx?A?Dsincos??ii??i0i22? i? 4??sin0l2?2isini?lxcospti??2i1,2,??? i?1??2pl??1?2?2EAsini?xcosi?ati??21,3,???ill (2) 根据题意 ,t?0时杆内的应变
?2P/3P/3P1?EA?2?EA设?0?EA 杆的初始条件为
u?x,0??u?1x0?x?l/30?x??{?2?l?x?l/3?x?l
23?0x0?x?l/3?{13?0?l?x?l/3?x?l
因为干两端固定,可解得固有频率及主振型为
Pia?i?l?i?1,2,????Ui?i?x??Disinlx?i?1,2,???? 将主振型代入归一化条件,得
?l20?A???Di?isinlx???dx?1D2i? ?Al 得到正则振型
U~2i?x???Alsini?lx?i?1,2,???? 得到以正则坐标表示的初始条件为
??0???l0?Aui?l2i?i0?x?Disinlxdx??A?0Dii2?2sin3??i?x??0?i?1,2,???? 得到以正则坐标表示的对初始条件的响应
i?1,2,???i?1,2,???li?3 i? ?2??sin0l3?2sinii???1,2,???i2lxcospit ?2pl?1i?i??EA?xcosa2sinti?1i2ll
(3) 根据题意 ,t?0时杆内的应变 ??P 0 杆的初始条件为
EA
?0x0?x?l/4u?x,0??u0?x??{?0?l/2?x?l/4?x?3l/4?0?l?x?3l/4?x?l
因为干两端固定,可解得固有频率及主振型为
Pi?ia?l?i?1,2,????Ui?i?x??Disinlx?i?1,2,???? 将主振型代入归一化条件,得
2?l0?A??i??Disinlx???dx?1D2i? ?Al 得到正则振型
U~2i?x???Alsini?lx?i?1,2,???? 得到以正则坐标表示的初始条件为
?li?l2i?0???0?Au0?x?Disinlxdx??A?0Dii2???i?x??0?i?1,2,???? 得到以正则坐标表示的对初始条件的响应 ???i?0?cospit 于是杆的自由振动 i
u?x,t??
?i?x?p08l3sini?i?l2?i?3i???~x,sint)??Uip?it?Di22(Ui?i?t???Disinx?A?0Di22?sinu(??i(t)??Disin?cos?~?i?1,2,???i?1,2,???li?? ??2?sini?3i???2???4?sin4?0l??2sini?xcospiti?1,2,???il i?2?4pl???1?4i?i?a?2EA2sinxcosti?2,6,10????ill6-3 如题6-3图所示,
一端固定一端自由的等直杆受到均匀
题6-3图
p分布力
0?F0l的
作用,求分布力突然移去时杆的响应。
??p0x解:t-=0时的应变为EA
杆的初始条件为
uxp0yp0x20(x)??0EAydy?2EAu.0(x)?0 一端自由一端固定,可知杆的因有频率和主振型为
pi?ai?2l(i?1,3,5......)U(x)?Di?iisin2lx(i?1,3,5......)将主振型代入上式归一化为
?li?0?A(Disin2lx)2dx?1D2i??Al以正则坐标表示初始条件为
3?li?i(0)??0?Au0(x)Disin2lxdx??p08lsini?2EDii2?2(2??.i(0)?0(i?1,3,5......)?p308li?22EDii2?2(sin2?i?)以正则坐标表示对初始条件的响应为 ?i??i(0)cospit于是杆的自由振动为
44i?1,3,5...?
i?1,3,5...2l2Ei??16p0l2?π3EA?1iπxiπai??3sincost1,3,i2l2l u(x,t)?16F0l?1iπxiπaπ3EAi???1,3,?i3sin2lcos2lt杆左端固定端,右端为自由端 u?x,t??U(x)(Acospt?Bsinpt) U(x)?Ccospxpxa?Dsina边界条件
dUU(0)?0x?l得固有频率,主振型
dx?0
p(2i?1)?i?2laU(2i?1)?i=1,2,……
i(x)?Disin2lx u(x,t)??x2l(Ai?ai?aicos2lt?Bisini?1??sini,3,??2lt)杆在x处的应变
F0?x0??lx0EAdx2
?F0x 2EAl初始条件
??u(x,0)?u?F3?0x0(x)??0x2EAl?
?u?(x,0)?u?0(x)?0??u?
由u(x,0)0(x)?0得
Bi?0
u(x,t)?) i?1??sini?xi,3,??2lAcos?ai2lt 再利用三角函数正交性
Alil ?0sin2(?x2l)dx??i?xi?0?0xsin2ldx
?l3 ?F0xi?x02EAlsin2ldxA16Fl
0 得i?i3?3EA u(x,t)?i?1??sini?x,3,??2lAi?aicos2lt?16F0l?1
i3?3EAi?1?,3,??i3sini?xi?a2lcos2lt
2
2i?6-4 假定一轴向常力F突然作用于题6-2的等直杆的中点处,初始时刻杆处于静止平衡状态,求杆的响应。
解
:
U(x)?Ccospax?Dsinpax
U?0??0由题意知,边界条件为
U?l??0
Pi?ai?(i?1,2,....)由此解出固有频率l
U(i)?Di?x
iisinl lAU2idx?1将主振型代入归一化条件??0,得
l2?0?A???Di?isinlx???dx?1D2i? ?Al 得到正则振型
U~2ii?x???Alsin?lx?i?1,2,????
l由
?2i?pi?i??0q(x,t)Uidx因为P(t)?P为集中力,
不是分布力
?lx,t)Ul0q(idx??0p(t)?(x??)Uidx?p(t)Ui(?)?P?所以
由上式得稳态响应
2?lP2i?iπai(t)?i2?2a2?Alsin2(1?coslt)(i?1,2,3...) ?2U(x,t)?Ui(x)?i(t)?j?0,1,2?i???2?Alsini?xl?lPi2?2a21,2,...i?2? u(x,t)?2Pl(?1)2π2EA??i2siniπxiπi?1,3,l(1?cosalt)(i=1,2,3…)
6-5 假定题6-3的等直杆上作用有轴向均匀分布的
F0sin?t干扰力l,求该杆的稳态强迫振动。
解: 因
为杆是一端固定,可得固
有频率和主振型为
P?i?ia2l?i?1,3,5????Ui?i?x??Disin2lx?i?1,3,5???
?
将主振型代入归一化条件,得
2?l0?A??i??Disin2lx???dx?1D2i? ?Al 得到正则振型
U~i?x??2?Alsini?2lx?i?1,3,5???? 又第i个正则方程为
?2l i?pi?i??0q?x,t?Uidx
??lF00lsin?tsini?2lxdx
?2DiF0i?sin?t?1,3,5???? 所以可得正则坐标的稳态响应为
?2Di?t?? ?iF0p22sin?ti???i? 杆的稳态响应振动为
?sini?xu?x,t???U~i?i?t?l ?
i?1,2,????U~i?i?t?i?1,3,5,????
2?i4?F0sin?t?iπ?a1?Alsin2?(1Al??cosi?1,3,5lt???)i?p2??2sini?i
?2lx pi?aEi? 其中
2l,a??。
6-6 一根两端自由的等直杆,中央作用有一轴向力
2F(t)?F?t?1??t??1??,其中F1、t1为常数,假设起初杆处于
静止,求杆的响应。
U(x)?CcosppE解:
ax?Dsinaxa? ?
dU??pCsinpx?pDcosp dxaaaax 2Al