第一章习题
1–1．设晶格常数为a的一维晶体，导带极小值附近能量为Ec(k)：
?2k2?2(k?k1)2 Ec(k)??3mm?2k23?2k2?价带极大值附近的能量为：Ev(k)?式中m为电子能量，6mmk1??a?，试求： ,a?3.14A（1）禁带宽度；
（2）导带底电子的有效质量； （3）价带顶空穴的有效质量。 1–2．在一维情况下：
（1）利用周期性边界条件证明：表示独立状态的k值数目等于晶体的原胞数；
?2k2（2）设电子能量为E?，并考虑到电子的自旋可以有两种不同的取向，试*2mn*2mn证明在单位长度的晶体中单位能量间隔的状态数为N(E)?E?12。
h1–3．设硅晶体电子中电子的纵向有效质量为mL，横向有效质量为mt
（1）如果外加电场沿[100]方向，试分别写出在[100]和[001]方向能谷中电子的加速度；
（2）如果外加电场沿[110]方向，试求出[100]方向能谷中电子的加速度和电场之
间的夹角。
?2k21–4．设导带底在布里渊中心，导带底Ec附近的电子能量可以表示为E(k)?Ec? *2mn*式中mn是电子的有效质量。试在二维和三维两种情况下，分别求出导带附近的状
态密度。
1–5．一块硅片掺磷10原子/cm。求室温下（300K）的载流子浓度和费米能级。 1–6．若n型半导体中（a）Nd?ax，式中a为常数；（b）Nd?N0e?ax推导出其中的电场。
1–7．（1）一块硅样品的Nd?1015cm?3，?p?1?s，GL?5?10cms，计算它的
电导率和准费米能级。
（2）求产生10个空穴/cm的GL值，它的电导率和费米能级为若干？ 1–8． 一半导体Na?1016cm?3,?n?10?s,ni?1010cm?3，以及GL?10cms，计算
300K 时（室温）的准费米能级。
1–9．（1）一块半无限的n型硅片受到产生率为GL的均匀光照，写出此条件下的空穴连
续方程。
（2）若在x?0处表面复合速度为S，解新的连续方程证明稳定态的空穴分布可用
下式表示
18?3?115?315319?3?1pn(x)?pn0??pGL(1??pSe?x/LpLp?S?p)
1–10．由于在一般的半导体中电子和空穴的迁移率不同的，所以在电子和空穴数目恰好
相等的本征半导体中不显示最高的电阻率。在这种情况下，最高的电阻率是本征半导体电阻率的多少倍？如果?n??p，最高电阻率的半导体是N型还是P型？
1–11．用光照射N型半导体样品（小注入），假设光被均匀的吸收，电子-空穴对的产生
率为G，空穴的寿命为?，光照开始时，即t?0,?p?0，试求出： （1）光照开始后任意时刻t的过剩空穴浓度?p(t)； （2）在光照下，达到稳定态时的过剩空穴浓度。 1–12．施主浓度Nd?10cm15?3的N型硅。由于光的照射产生了非平衡载流子
?n??p?1014cm?3，试计算这种情况下准费米能级的位置，并与原来的费米能
级做比较。
1–13．一个N型硅样品，?p?430cm2/V.s，空穴寿命为5?s。在它的一个平面形的
表面有稳定的空穴注入。过剩空穴浓度?p?10cm，试计算从这个表面扩散进入半导体内部的空穴电流密度。以及在离表面多远处过剩空穴浓度等于
13?31012cm?3？
第二章习题
?2-1．PN结空间电荷区边界分别为?xp和xn，利用np?ni2eV/VT导出一般情况下的
pn(xn)表达式。给出N区空穴为小注入和大注入两种情况下的pn(xn)表达式。
2-2．根据热平衡时净电子电流或净空穴电流为零，推导方程
?0??n??p?VTlnNdNa。 2ni2-3．根据修正欧姆定律和空穴扩散电流公式证明，在外加正向偏压V作用下，PN结N
侧空穴扩散区准费米能级的改变量为?EFP?qV。
2-4． 硅突变结二极管的掺杂浓度为：Nd?1015cm?3，Na?4?1020cm?3，在室温下计算：
（1）自建电势（2）耗尽层宽度 （3）零偏压下的最大内建电场。
2–5．若突变结两边的掺杂浓度为同一数量级，则自建电势和耗尽层宽度可用下式表示
?2K?0?0Na? xn???0??
2K?0(Na?Nd)?qNa(Na?Nd)?试推导这些表示式。
qNaNd(xn?xp)2?2K?0?0Nd?xp???
?qNa(Na?Nd)?122–6．推导出线性缓变PN结的下列表示式：（1）电场（2）电势分布（3）耗尽层宽度（4）
自建电势。
2-7．推导出N?N结（常称为高低结）内建电势表达式。
2-8．（1）绘出图2-6a中NBC?1014cm?3的扩散结的杂质分布和耗尽层的草图。解释为
何耗尽层的宽度和VR的关系曲线与单边突变结的情况相符。
（2）对于NBC?1018cm?3的情况，重复（a）并证明这样的结在小VR的行为像线
性结，在大VR时像突变结。
2-9． 对于图2-6（b）的情况，重复习题2-8。
2–10．（1）PN结的空穴注射效率定义为在x?0处的Ip/I0，证明此效率可写成
??IpI?1
1??nLp/?pLn（2）在实际的二极管中怎样才能使?接近1；
2-11．长PN结二极管处于反偏压状态：
（1）解扩散方程求少子分布np(x)和pn(x)，并画出它们的分布示意图 （计算机解）。
（2）计算扩散区内少子贮存电荷。
（3）证明反向电流I??I0为PN结扩散区内的载流子产生电流。
2-12． 若PN结边界条件为x?wn处p?pn0，x??wp处n?npo。其中wp和wn分
别与Lp与Ln具有相同的数量级，求np(x)、pn(x)以及In(x)、Ip(x)的表达式（计算机解）。
?2–13．在PN结二极管中，N区的宽度wn远小于Lp,用Ipx?wn?qS?pnA（ S为表面
复合速度）作为N侧末端的少数载流子电流，并以此为边界条件之一，推导出载流子和电流分布。絵出在S＝0和S＝?时N侧少数载流子的分布形状。 2-14．推导公式（2-72）和（2-73）。 2–15．把一个硅二极管用做变容二极管。在结的两边掺杂浓度分别为Na?1019以及
Nd?1015。二极管的面积为100平方密尔。